Resume Mata Kuliah Kepemimpinan StrategisFull description
By : Mirna Sulastri
Deskripsi lengkap
GeografiFull description
Deskripsi lengkap
Full description
GERAK & GAYA HUKUM NEWTON GAYA NORMAL & GAYA GESEKAN PERBEDAAN MASSA & BERAT
Teknik mesin
aFull description
DINAMIKA TAČKE: 3. predavanje Sadržaj: 6. Koncepti Koncepti interpretacije kretanja. Mere kretanja materijalne tačke. 7. Rad sile i sprega. 8. Potencijalna energija. Uslovi potencijalnosti sile. 9. Zakoni o promeni kinetičke energije i održanju mehaničke mehaničk e energije materijalne tačke. Đorđe Đukić, Teodor Atanacković, Livija Cvetićanin, Mehanika Mehanika,, Fakultet tehničkih nauka, Novi Sad, 2003, 2003 , str. 247-260 P redavanje redavanje 7
6. KONCEPTI INTERPRETACIJE KRETANJA 1. konceptskalarni (Lajbnic)
Tumačenje
2. konceptvektorski (Dekart)
Mehaničko kretanje se transformiše u druge oblike kretanja materije (potencijalna energija, toplota, elektricitet)
Mehaničko dejstvo se prenosi sa jednog mehaničkog sistema na drugi
Mera
mehaničkog Kinetička energija
Količina kretanja
kretanja
E k
Mera
mehaničkog dejstva
Rad
A =
=
M 1
∫
1
mv
K = m v
2
2
Impuls
F d r M
M 0
Predavanje 7
I
t 1
= ∫ F dt t 0
7. Rad sile =mera mehaničkog dejstva na pomeranju tačke
d A = F ⋅ d r
d A = F ⋅ d r ⋅ cos α α − oštar ⇒ α − prav
dA > 0
⇒ dA = 0 α − tup ⇒ dA < 0 Predavanje 7
α = F ⋅ d r F cos d A = F ⋅ d r ⋅ d r F
α ⋅ dr = F r ⋅ d r ⋅ cos d A = F F r
Predavanje 7
Rad sile u Dekartovom koordinatnom sistemu
(
)(
d A = F ⋅ d r = F x i + F y j ⋅ dx i + dy j
d A = F x ⋅ dx + F y ⋅ dy Predavanje 7
)
Konačan rad M 1
(
)
A = ∫ F x ⋅ dx + F y ⋅ dy , A[ J ] M 0
-zavisi od početnog i krajnjeg položaja -ne zavisi od oblika putanje -ne zavisi od vremena proteklog za vreme pomeranja Predavanje 7
Rad sile sopstvene težine
d A = F x ⋅ dx + F y ⋅ dy d A = − mg ⋅ dy y1
A = − ∫ mg ⋅ dy =mg ( y0 − y1 ) y0
y0 > y1 ⇒ A > 0 y0 = y1 ⇒ A = 0 y0 < y1 ⇒ A < 0 Predavanje 7
Primer: m=2kg, h=0.45m
Predavanje 7
Rad idealne reakcije veze
d A = R N ⋅ d r = − R N N ⋅ d r T = 0
Rad idealne reakcije veze je UVEK jednak nuli! Predavanje 7
Rad sile
d A = F ⋅ d r
Rad sprega
d A = M ⋅ d ϕ k
d A = Mz ⋅ d ϕ Predavanje 7
8. Potencijalna energija =rezerva rada kojom raspolaže sistem (materijalna tačka)
d Π = − d A = − F ⋅ d r
Π1 − Π 0 = − A0−1 ⇒ Π 0 − Π1 = A0−1
Potencijalna energija ne zavisi od aditivne konstante (nakon integracije se ne mora dodavati konstanta) Predavanje 7
Potencijalna energija sile sopstvene težine
d A = − mg ⋅ dy d Π = − d A = mg ⋅ dy
Π = mg ⋅ y
Π = ± mg ⋅ h
Predavanje 7
Potencijalna energija opruge
d Π c = − d Ac = −(− F c ⋅ dx ) d Π c = cx ⋅ dx 1
Π c = cx 2
x -deformacija opruge
1
1
2
2
1
2
Π c = cx = c(∆l ) = c(l − l0 ) 2
2
2
2
l-dužina
opruge u datom položaju l -dužina opruge u nenapregnutom stanju 0
Predavanje 7
Uslovi potencijalnosti sile d Π = − d A ∂Π ∂Π d A = F x ⋅ dx + F y ⋅ dy ⇒ F x = − , F y = − ∂ x ∂ y ∂Π ∂Π d Π = dx + dy ∂ x ∂ y Korišćenje: 1.Poznato Π, naći silu 2.Poznate projekcije sile, naći Π
∂F x ∂F y ∂ 2Π ∂ 2Π = ⇒ = ∂ x∂ y ∂ y∂ x ∂ y ∂ x Predavanje 7
9. Zakoni o promeni kinetičke energije i
održanju mehaničke energije materijalne tačke dE k = d A
Teorema u diferencijalnom obliku
E k 1 − E k 0 = A0−1
Teorema u konačnom obliku
E k + Π = const .
Zakon održanja ukupne mehaničke energije (važi samo za KONZERVATIVNE sisteme!) Predavanje 7