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Ap A p p l i ed Biophysics o f Ac A c t i v ated at ed Water The Physical Properties, Biolog Bio logical ical Effects Effects and Medi Medical cal App licatio li catio ns of o f MRET MRET Activated Act ivated Water Water
Ap A p p l i ed Biophysics A c t i v ated at ed o f Ac Water The Physi Physi cal Prop Properties, erties, Biolo Bio logic gica al Effects and Medical App lication li cations s of o f MRE MRET Acti vated vated Water Water Vladim Vladimir ir I. Vysotski i Kiev National Shevchenko University, Ukraine
Al l a A. K o r n i l o v a Moscow State University, Russia
Igor V. Smirno v Global Quantech, Inc., USA
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La Biofí Bio físi sica ca Ap A p l i c ad ada a A g u a Ac Ag A c t i v ad ada a
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Vladimir I. Vysotskii Kiev Universidad Nacional de Shevchenko, Shevchenko, Ucrania
Alla A. Kornilova Universidad Estatal de Moscú, Rusia
Igor V. Smirnov Global Quantech, Inc., EE.UU.
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para 30 minutos). Los espectros de determinación de las características de dispersión Raman en la región de 1 a 4000 cm-1. Se ve de los datos presentados en la Figura número 3.13 que la activación del agua conduce a un pequeño aumento de la amplitud de la dispersión Raman en todo el rango rango de 1 a 4 000 cm-1.
Figura número 3.13. La Dispersión Raman de los espectros de agua no activada y agua activada (2) agua (1) y. Los fragmentos de los espectros (la) y (2a) se corresponden con el aumento de la escala por 10 veces. Todos los espectros espectros se se midieron en 24 horas después después de la activación. activación. La totalidad de los datos experimentales obtenidos implica que las características características específicas del espectro de agua activada en rayos Infra Rojos, y los rangos Ultra Violetas visibles se conservan durante mucho tiempo después de la finalización de la activación, aunque los mismos cambios en el espectro en estos rangos resultaron pequeños. Tales efectos de los cambios en las propiedades ópticas del agua activada, que son de pequeña magnitud, pero con el tiempo de su conservación puede ser justificada de una manera satisfactoria, si se 141
considera que están relacionados con un cambio en las propiedades de un número relativamente pequeño de las moléculas separadas separ adas del agua aislada a partir de la acción exterior y que corresponden a la relajación impedida. Basados en el modelo anteriormente considerado de la memoria del agua, podemos remitir tales cambios en las moléculas del agua que están en el volumen de las micro - cavidades del clatrato. Se indicó anteriormente que existe un fuerte campo electrostático repulsivo en dichas microcavidades. Por esta razón, las “paredes” internas de las micro - cavidades poseen las propiedades hidrófobas y no forman enlaces de hidrógeno con las moléculas del agua colocadas en el volumen de las micro-cavidades. Estas moléculas, debido a la ausencia de un enlace de hidrógeno con las moléculas del agua que constituyen las “paredes” de las micro cavidades, tienen una configura númeroción modificada de la capa de electrones (que corresponde a una molécula libre de H2O, en lugar de la de una molécula unida) y, respectivamente, un tanto diferentes propiedades ópticas. El proceso de activación hace que una influencia mucho más fuerte sobre la dinámica del movimiento de la fluctuación mecánica de los elementos elementos estructurales globales estables en la mayor parte del agua. La formación y la existencia a largo plazo de tales elementos estructurales dependen de la activación de agua y confirman la posibilidad de que la memoria del agua deba existir. Con el fin de descubrir la presencia de dichos elementos estructurales en la mayor parte de agua, se realizó un estudio adicional de las características características ópticas de agua activada con el uso de un analizador de correlación láser AKVA-01. El principio de acción de este dispositivo se basa en el análisis de las características de una función de coherencia temporal mutuo de la emisión láser dispersada en el volumen del agua estudiado en la dirección perpendicular perpendicular al haz de láser inicial. En el estudio, se utilizó la emisión con una longitud de onda de X = 0,63 / mi generada por un láser de He-Ne. La longitud de coherencia longitudinal de una emisión tal antes de su dispersión es muy grande y, en cualquier caso, superior a cientos de metros. La anchura del espectro de esta emisión es muy pequeña. 142
Los parámetros de la emisión dispersa dependen del movimiento de dispersión de las moléculas del agua y los conjuntos de estas moléculas. Debido a la presencia de la fluctuación (difusivo) el movimiento movimiento mecánico de los objetos de dispersión, la fase de la emisión dispersa continuamente fluctúa, lo que disminuye muy fuertemente la longitud de coherencia del campo láser dispersada. Un cambio en la longitud de coherencia de la emisión y el cambio asociado en el espectro de la emisión son aquellos parámetros de los cuales la medición nos permite determinar las características del movimiento de objetos de dispersión (el coeficiente de difusión) y, por lo tanto, la masa y el tamaño de estos objetos. La longitud de coherencia se puede encontrar con la ayuda de la función de autocorrelación. Consideremos ahora brevemente el aspecto cuantitativo de los procesos anteriormente discutidos y corroborar la posibilidad de su realización experimental. experimental. Tenga en cuenta las características características de la emisión dispersada por la muestra estudiada de agua. Deje que el tamaño de la región de dispersión sea mucho mucho menor que la distancia del mismo al lugar de la inscripción de la apretada dispersa. Si una emisión de láser coherente cae en una parte del volumen de agua que contiene N objetos de dispersión, entonces la amplitud de la intensidad de campo eléctrico dispersa de una emisión de este tipo se caracteriza por la cantidad
Aquí, E 0 es la 0 es la amplitud de una onda incidente, amplitud de dispersión de la emisión con el vector de onda k dispersada dispersada por un ángulo 9, R es la distancia desde el centro de la región en la masa de agua, donde se colocan los objetos que dispersan la luz, a los detectores que registró la luz dispersada. La intensidad eléctrica celebrada de la emisión láser dispersada [Ecuaciòn númerp (3,12)] depende de la totalidad de las coordenadas r, - la caracterización de la posición de varios objetos de dispersión en 143
