Ingeniería Química - Univ. Valladolid
Tema 2 :
Tema 2 - Ecuaciones de Estado
Ecuaciones de Estado
• Ecuación de estado de los Gases Ideales. • Factor de compresibilidad y correlaciones. • Ecuaciones Cúbicas: • Evolución de la EOS de van der Waals: • Compuestos puros. • Funciones alfa y factor acéntrico.
• Otras ecuaciones de estado:
• Densidades de líquidos *.
• Ecuación del Virial.
• PSAT de substancias polares *.
• BWR (Benedict-Webb-Rubin) *.
• SRK (Soave-Redlich-Kwong). • PR (Peng-Robinson).
• Lee-Kesler *. • Reglas de mezcla:
• PRSV y t-PR (Péneloux) *.
• Reglas clásicas.
• Funciones alfa (I) y (II) *.
• Parámetros de interacción binaria. • Reglas EoS-GEX *. • Aplicabilidad de las EoS:
* En el tema adicional 2b
• Adecuación de EoS. • Regiones críticas *.
Termodinámica Aplicada – 2005/06
p.1
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GAS IDEAL • Solo describe el comportamiento V , no L ni L+V : una sola raiz en V (P = RT/V) • Más empleada, y con mejores resultados de lo que puede parecer para: • Condiciones ambiente • Puros y mezclas • Ligeros: Aire, N2, O2, H2, He, CO2 (error< 1%) Ecuación del virial sin términos de interacción molecular
Boyle + Gay-Lussac
pV = RT Factor de compresibilidad Z=1
Comportamiento de gas real con P ≈ 0
• Precisión: • Hasta algunos bar; más precisa cuanto más lejos de la linea de saturación. • Agua
Termodinámica Aplicada – 2005/06
P <0.1 bar
error < 0.1 %
P. Crítico
error ~ 100 %
p.2
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Tema 2 - Ecuaciones de Estado
FACTOR DE COMPRESIBILIDAD • Medida de la desviación del comportamiento de Gas Ideal. Z = PV/RT ≡ VREAL/VIDEAL • Estudio de las desviaciones → Correlación con TR y PR →
Termodinámica Aplicada – 2005/06
Ley de los estados correspondientes (2 parámetros): Todos los gases se comportan de igual manera en las mismas condiciones reducidas.
p.3
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•Gas Ideal para: •PR<<1 (Presiones muy bajas) •TR > 2 (Temp. muy altas excepto PR>>1) •Desviaciones máximas cerca del Punto Crítico Termodinámica Aplicada – 2005/06
p.4
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CORRELACIONES GENERALIZADAS PARA Z (1)
Z=
pV RT
→ V =Z
RT = ZV id p
• Pitzer; Nelson y Obert; Lydersen • Para fluidos simples.
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p.5
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ECUACIONES CÚBICAS • Ecuaciones cúbicas en el volumen [P=f(T,V,V2,V3) o Z=f(T,V,V2,V3)] : • Las mas simples que pueden representar {L+V}. • 3 raices del V para cada (P,T) : • Dos raices significativas en la zona de dos fases. • Una sola raiz significativa en las zonas monofásicas. • No excesivamente costosas numéricamente. • Suficientemente precisas para el diseño (algunas). P • van der Waals (1873)
Raices líquido y vapor
• SRK (Soave-Redlich-Kwong , 1949, 1972) • PR (Peng-Robinson , 1976) • Múltiples derivaciones
Raiz no significativa V Termodinámica Aplicada – 2005/06
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ECUACIÓN DE VAN DER WAALS
(1873, Nobel de Física en 1910) Parámetro de atracción molecular
• Modificación G.I. a ⎞ ⎛ ⎜ p + 2 ⎟ ( V − b ) = RT V ⎠ ⎝
• Formas polinómicas: ⎡ RT ⎤ 2 ⎡ a ⎤ ab V 3 − ⎢b + V +⎢ ⎥V − =0 ⎥ p ⎦ p ⎣ p⎦ ⎣ ⎡ ap ⎤ abp 2 ⎡ bp ⎤ Z3 − ⎢ + 1⎥ Z 2 + ⎢ Z − =0 2⎥ 3 ( ) ( ) RT RT ⎣ RT ⎦ ⎣ ⎦
Parámetro de repulsión o covolumen
⎡ T > TC → 1 raiz real, 2 imag (gas) ⎢ ⎢ T < TC → P ↓ 1 raiz real (l ó v), 2 imag ⎢ P ↑ 3 raices reales (l + v) ⎣
• Parámetros: en el punto crítico, inflexión horizontal: ⎛ ∂2p ⎞ ⎛ ∂p ⎞ ⎜⎜ ⎟ =0 = ⎟ ⎜ 2 ⎟ ⎝ ∂V ⎠TC ⎝ ∂V ⎠TC
• Forma reducida:
→
⎛ 3 ⎞ ⎜⎜ pr + 2 ⎟⎟ (3 Vr − 1) = 8 Tr Vr ⎠ ⎝
⎡ 27 R 2TC2 2 ⎢ a = 3 pCVC = 64 pC ⎢ ⎢ ⎛ ⎞ V RTC 8 pCVC ⎜⎜ R = ⎢b = C = ≠ RG .I . ⎟⎟ 3 8 pC 3TC ⎝ ⎠ ⎣⎢
• Validez: - moderadamente bien gases no polares y mal cerca de saturación. - solo aproximadamente {L+V} → mal presión de saturación (eq. entre fases). - mal cerca del P.C.→ Zc:[vdW:0’375, HF:0’12, H2O:0’229, HC∼0’27, G.Nobles:0’286-0’311] Termodinámica Aplicada – 2005/06
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PRESIÓN DE VAPOR O DE SATURACIÓN • Mediante una ecuación de estado (van der Waals) P
3 raices
Una raiz real
f Liq = f Vap → φ Liq = φ Vap
Psat
ln φ = ∫ (Z − 1) p
0
dp p
V • Coeficiente de fugacidad mediante la ec. de van der Waals: ln φ = Z − 1 −
⎡ ⎛ ⎡ ⎛ b ⎞⎤ b ⎞⎤ b 2a a − ln⎢ Z ⎜ 1 − ⎟⎥ = − − ln⎢ Z ⎜ 1 − ⎟⎥ V ⎠⎦ V ⎠⎦ V − b RTV RTV ⎣ ⎝ ⎣ ⎝
(Z
Liq
→ φ Liq ; Z Vap → φ Vap
)
• Procedimiento de cálculo: T , PInicial → Z
Termodinámica Aplicada – 2005/06
Liq
;Z
Vap
→φ
Liq
;φ
Vap
→φ
Liq
≠φ
Vap
→ PSig
⎛ φ Liq ⎞ = PInicial ⎜⎜ Vap ⎟⎟ ⎝φ ⎠
hasta que
(P
Sig
− PInicial ) ≤ ε
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MEJORA DE LA PRESIÓN DE SATURACIÓN: FUNCIÓN ALFA • “Improvement of the van der Waals Equation of State” • Se corrige a con un factor p=
α (T ) ac RT − V −b V2
Soave, G., Chem. Eng. Sci. 39, pp 357-369, 1984
α(T), dependiente de la temperatura:
donde ac =
27 R 2TC2 64 pC
Nomenclatura artículo: α (T ) ≡ a(TR ) ; ac ≡ a(Tc )
• A partir de una serie de PSat conocidas en función de T: T(K) 149,98 179,98 212,65 249,98 272,65 319,98 379,98
α (T) TR P(bar) 0,3527 0,2318 E-5 1,7539 0,4233 0,3369 E-2 1,6348 0,5001 0,4834 E-1 1,5230 0,5879 0,3915 1,4091 0,6412 1,0136 1,3467 0,7525 4,5747 1,2280 0,8937 17,3888 1,0966 PSat para el n-butano
m 0,7987 0,7974 0,7995 0,8019 0,8054 0,8160 0,8635
Correlacionando los valores:
(
(
→ α (T ) = 1 + m 1 − TR
))
2
donde m = 0.8004 (a dim .)
• Generalizando (para una amplia base de datos de presiones de saturación):
(
(
α (T ) = 1 + m 1 − TR
))
2
( válida para 0 ≤ ω ≤ 1 )
m = 0.4998 + 1.5928ω − 0.19563ω 2 + 0.025ω 3 donde ω ≡ factor acéntrico de Pitzer
• Aplicable (suficientemente precisa para diseño) a substancias no polares y poco polares. Termodinámica Aplicada – 2005/06
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FACTOR ACÉNTRICO DE PITZER
(1955)
• Z no es una función exclusiva de Tr y Pr ; es necesaria más información.
ω = −1 − log10 (PRSat )T
R
= 0.7
• Medida de la acentricidad (no-esfericidad) de la molécula. • Aporta información valiosa sobre condiciones de saturación (equilibrio entre fases). • Disponibilidad, determinación experimental y cálculo sencillos, pues: • Para muchas substancias, Tr = 0.7 es próxima al punto normal de ebullición. • Para gases simples (Ar,Kr,..) (PR,SAT)
Tr =0.7
= 0.1 →
ω=0
• Pitzer: “Este tercer parámetro es necesario porque la fuerza intermolecular en moléculas complejas es la suma de las interacciones entre las diferentes partes de las moléculas –no solo entre sus centros- de ahí que se sugiera el nombre de factor acéntrico”. • Ley de los estados correspondientes (3 parámetros): Todos los gases que presenten el mismo factor acéntrico se comportan de igual manera en las mismas condiciones reducidas. Termodinámica Aplicada – 2005/06
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REDLICH-KWONG (RK)
SOAVE-REDLICH-KWONG (SRK)
⎧ R 2TC2.5 a 0.427480 = ⎪⎪ Pc ⎨ ⎪b = 0.086640 RTc ⎪⎩ Pc
⎛ ⎞ a V − b ) = RT ⎜ p+ 1/ 2 ⎟ ( V (V + b)T ⎠ ⎝
⎛ ⎞ aα ⎜⎜ p + ⎟ (V − b) = RT V (V + b ) ⎟⎠ ⎝
⎛ RT ⎞ 2 ⎛ a / T 1/ 2 − bRT − pb 2 ⎞ ab V −⎜ =0 ⎟V − ⎟V + ⎜ p pT 1/ 2 ⎝ p ⎠ ⎝ ⎠ pr ap ⎧ ⎪ A = R 2T 2.5 = 0.427480 T 2.5 ⎪ r Z 3 − Z 2 + ( A − B − B 2 ) Z − AB = 0 ⎨ p bp ⎪B = = 0.086640 r ⎪⎩ RT Tr 3
⎧ R 2TC2 ⎪⎪a = 0.427480 Pc ⎨ RTc ⎪b = 0.086640 Pc ⎩⎪
⎛ RT V 3 − ⎜⎜ ⎝ p
⎞ 2 ⎛ aα − bRT − pb 2 ⎞ aαb ⎟⎟ V − ⎟⎟ V + ⎜⎜ =0 p p ⎠ ⎝ ⎠
(
)
Z 3 − Z 2 + A − B − B 2 Z − AB = 0
[
α = 1 + m(ω ) (1 − Tr1 / 2 )
]
αpr ⎧ ⎪ A = 0.427480 T 2 ⎪ r ⎨ ⎪B = 0.086640 pr ⎪⎩ Tr
2
m(ω ) = 0.48508 + 1.55171ω − 0.15613 ω 2
PENG-ROBINSON (PR) ⎛ ⎞ aα ⎜⎜ p + ⎟ (V − b ) = RT V (V + b ) + b(V − b ) ⎟⎠ ⎝ R 2TC2 RTc a = 0.45724 b = 0.07780 Pc Pc
[
]
α = 1 + m(ω ) (1 − Tr1 / 2 )
2
m(ω ) = 0.37464 + 1.54226 ω − 0.26992 ω 2
Hidrógeno → α = 1.202 exp(− 0.30288Tr )
Z 3 − (1 − B ) Z 2 + ( A − 3B 2 − 2 B ) Z − ( AB − B 2 − B 3 ) = 0 A = 0.45724 B = 0.07780
α pr Tr2 pr Tr
• Representan muy bien la fase vapor y aceptablemente la líquida. Termodinámica Aplicada – 2005/06
p.11
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FUNCIONES ALFA (I) • f(T,ω); introducida por Soave para SRK; usada por PR. • Mejora la correlación de la presiones de vapor de puros
[
α (T , ω ) = 1 + m(ω ) (1 − Tr1 / 2 )
]
2
• PR original: m(ω ) = 0.37464 + 1.54226 ω − 0.26992 ω 2
• SRK original: m(ω ) = 0.48508 + 1.55171ω − 0.15613 ω 2 , Hidrógeno → α = 1.202 exp(− 0.30288Tr )
Para las ecuaciones t-PR, PRSV, PR-BM, RKS-BM y SR Véase Tema 2b.
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p.12
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ECUACIÓN DEL VIRIAL • Deducible mediante la mecánica estadística Z =
pV B C D = 1 + + 2 + 3 + " = 1 + B' P + C' P 2 + D' 3 + " RT V V V
,,
B' =
B RT
,,
C' =
C − B2 ( RT )2
• B,C dependen sólo de T y la naturaleza de la substancia (para puros). • B,B’ “segundos coef. del virial”. Interacción de 2 moléculas, C,C’ “terceros…” 3 moléculas ... • Se usa truncada:
Z =
pV B BP = 1+ = 1+ RT V RT
(sólo fase gas-vapor, no 3 raices)
• Con B experimentales (abundantes compilaciones) o predichos: • No polares → Correlación de Abbot:
⎛ RT B = ⎜⎜ C ⎝ PC
[
⎞ ⎟⎟ B ( 0 ) + ω B ( 1) ⎠
• Polares → Correlación de Hayden-O’Conell: • B = f(PC,TC, momento dipolar, radio de giro) • Representa la asociación química en fase vapor • Truncada tras B: válida para P ≤
]
0.422 ⎧ (0 ) = 0.0832 − ⎪B TR1.6 ⎪ ⎨ ⎪B( 1) = 0.139 − 0.172 ⎪⎩ TR4.2
P T PC = TR C ,, tras C: hasta 50 bar , T
• Reglas de mezcla exactas → muy usada para diseño de destilación y absorción a bajas P.
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REGLAS DE MEZCLA CLÁSICAS • Reglas de combinación : ai , a j ⇒ aij , a ji ; bi , b j ⇒ bij , b ji
aij , a ji ⇒ a ; bij , b ji ⇒ b
• Reglas de mezcla :
• Reglas de Kay (pseudocomponente, 2 versiones): n
n
n
i =1
i =1
i =1
PC = ∑ yi PCi ; TC = ∑ yi TCi ; ω = ∑ yi ωi PC =
Z c RTC ; Z C , TC yVC → Kay VC
• Ecuación del Virial:
B=
∑∑y y B i
j
i
j
ij
Coeficientes cruzados
⎧Bii = Bi ⎨ ⎩Bij = B ji
• Ecuáciones Cúbicas:
a=
∑∑x x a i
j
i
j
ij
,,
aii = ai
⎧ ∑i ∑j xi x j bij = ⎨bij = bji ⎩ Volumen trasladado → t = b=
,,
aij =
bij =
∑xt i
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,,
(b
i
ai a j + b j )⎫ ⎬= 2 ⎭
∑xb i
i
i
i i
p.14
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PARÁMETROS DE INTERACCIÓN BINARIA (PIB) •1PVDW: Coeficientes cruzados mejorados
aij = (1 − kij ) ai a j a=
Parametro de Interacción Binaria
∑ ∑ x x (1 − k ) i
j
i
j
ij
ai a j
• 2PVDW: 2 parámetros ajustables:
kij = K ij xi + K ji x j • SR (Schwartzentruber-Renon) y otras. • Dependencia importante de la T => no se puede extrapolar con confianza. • (Mathias-Klotz:) el ajuste multipropiedad (Psat, h, Cp) mejora grandemente la precisión de las EoS; especialmente cuando se va a usar para calcular simultáneamente varias propiedades. • Ajuste de parámetros: en general, minimización con funciones objetivo compuestas.
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p.15
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PARÁMETROS DE INTERACCIÓN BINARIA (APLICACIÓN I) • 1PVDW : • Bien para sólo hidrocarburos • Regular para gases inorgánicos. •…
CO2+C3
C1+C4
Comparado con VDW·1·Fluid (sin PIBs)
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p.16
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PARÁMETROS DE INTERACCIÓN BINARIA (APLICACIÓN II) • 1PVDW: ... Inutilizable en desviaciones importantes (alcohol-alcano). C5+EtOH
PIB ajustado para cada T
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C3+MeOH
Falso split
H2O+2-C3OH
Falso split
p.17
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PARÁMETROS DE INTERACCIÓN BINARIA (APLICACIÓN III) • 2PVDW: Mejor, pero dependencia importante de la T. C5+EtOH
C3+MeOH
H2O+2-C3OH
Sigue mostrando falso split
Desaparece falso split
PIB ajustado para cada T 2PVDW ( Termodinámica Aplicada – 2005/06
) y 1PVDW(
) p.18
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APLICABILIDAD DE EoS • Utilizables en la actualidad para: • Cálculo de propiedades volumétricas y termodinámicas de compuestos puros y todo tipo de mezclas, a excepción de las que se asocian. • Localización de fases: escisiones ⇒ líquidos, sólidos, supercríticos (G-G). • Todo tipo de equilibrio VLE, LLE, GLE, VLLE, SLE, aún con fuertes desviaciones de la idealidad. • Problemas (y áreas de desarrollo): • Componentes asociados/reactivos. • Temperaturas sub-ambientales y criogénicas. • Regiones críticas. Consistencia en amplios intervalos (sub y supercríticos): CrossOver. • Consistencia en propiedades volumétricas y termodinámicas . • Ausencia de datos experimentales (más correlación que predicción en el sentido EoS). • Reglas de mezcla, en especial para mezclas (cond+supercrit) y polímeros. • Cúbicas (las más frecuentemente utilizadas): • SRK – PR (y variedades) ⇒ aproximadamente iguales. • Mayor diferencia en funciones alfa y reglas de mezcla. • Parámetros de interacción binaria (1 ó 2) ajustados para la tarea concreta. • Tendencias ⇒ mecánica estadística (SAFT) o derivados de PHCT (Pertub.Hard.Chain.Theory): • SAFT: correlación de densidades líquidas y PSAT aprox. 1'5% error. Termodinámica Aplicada – 2005/06
p.19
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ADECUACIÓN DE EoS • Cúbicas: • SRK mejor (un poco) en general. • PR mejor mezclas HC (Ind. petrolífera). Mejor en las regiones críticas (PRSV). • Funciones alfa: • Boston-Mathias para T>Tc . • Mathias-Copeman para PSAT con mucha curvatura. • SR para amplio intervalo de uso. • BWR: • Si hay parámetros, y se requiere precisión. • Sistemas criogénicos.(También PRSV2). • LKP: no polares y se requiere precisión en entalpías/entropías. • Alta presión: • No polares (Ind. petrolífera) • Buena representación PSAT de los puros esencial. • PIB esenciales. • Sistemas agua-HC: SRK y PR, ajustando aii para PSAT del agua. Mejores resultados PR, sobre todo para K-values y solubilidad de agua en la fase HC (mejor que al revés). • Polares: • Reglas EoS-GEX, sobre todo Michelsen (admite supercríticos). Termodinámica Aplicada – 2005/06
p.20