LAB1 1) Medición de Resorte A:
3) Resortes A y B en Serie:
Tabla 3 formulada por datos extraídos de forma experimental
Tabla 1 Formulada a partir de los datos experimentales
Gráfico 3 obtenido gracias a los datos de tabla 3
Gráfico 1 formulado a partir de la tabla 1
4) Medición Resorte B
2) Resortes A y B en paralelo:
Tabla 4 configurado gracias a los datos obtenidos de forma
experimental Tabla 2 proporcionada a través de los datos entregados de
forma experimental
Gráfico 4 configurado de acuerdo a los datos de tabla 3
Gráfico 2 proporcionado por tabla 2
El compor comportam tamien iento to de lasgráficasde lasgráficasde losresortes losresortes de Fuerzav/s Fuerzav/s Deform Deformaci ación ón en todos todos loscasoses decir decir losresortessolosy losresortessolosy sus config configura uracio ciones nes en serie serie y parale paralelo lo tienenen tienenen común común quetodos repres represent entan an unafunción unafunción linealde linealde la forma:y(x)= forma:y(x)=mx mx donde donde y(x) y(x) corr corres espo pond ndee a la fuer fuerza za de peso peso apli aplica cada da al reso resort rtee medi medidaen daen
[Newton], x corresponde a la deformación del resorte en [metros] ; y m,la pendiente de larecta representala constante de elasticidad del resorte o bien del sistema de resortes en serie o paralelo medida en [N/m]; en que físicamente se expresa: F(x)=kx a partirde las gráficasse obtiene elvalor de k, constante de elasticidad que vale: para:
k[N/m]
resorte A
29.085
resorte B
39.419
configuración de resortes en paralelo
107.56
configuración de resortes en serie
16.711
A partir de lo planteado en el marco teórico se predice que:
Gráfico 1
Para obtener las constante de elasticidad del resorte k, se puede rescatar de la pendiente del gráfico, en éste caso N k = 17, 195 m .
Experiencia 2:
Tabla 2: Péndulo en movimiento oscilatorio Largo (metros)
Periodo
Periodo
0,38
1,313
1,724
4.707
0,299
1,114
1,24
5.815
0,229
1
1
6.280
0,182
0,902
0,813
6.804
0,142
0,809
0,654
7.380
( segundo
( segundos 2)
___________ LAB 2: MAS
Experiencia 1:
Tabla 1: movimiento armónico simple en un resorte. Desplazamiento (metros)
Fuerza (Newton)
0,059
1,026
0,070
1,222
0,093
1,614
0,115
2,000
0,139
2,398
Frec. angular [rad/se]
tabla 2
Gráfico 2
cómo la pendiente del gráfico pendiente = 4, 379 , de ésta forma se puede calcular la , Con
gravedad de forma experimental que da como resultado g = 9, 02 m/ s2 comparándolo con la gravedad en santiago g = 9, 79 m/ s2 notando un error de 7,85%.
DISCUSIÒN:
también se tiene que la velocidad es mínima cuando el péndulo cambia de sentido; entonces:
Se tiene que el movimiento del péndulo que es de forma armónica y simple es debido a la componente horizontal de la fuerza de peso que una vez llegado la masa al otro extremo la componente cambia de sentido y mantiene su magnitud por lo que genera un movimiento que no se detiene , el movimiento está dado por la ecuación x(t)=0.116cos(wt) con t:parámetro en segundos y w la frecuencia angular determinada a partir del lago de la cuerda. a partir de esto es posible desprender que la amplitud máxima del movimiento está dada en el instante de la mitad del periodo :
Y la velocidad es máxima en el instante en que la energía potencial es 0[J], es decir en el instante en que se está en un cuarto del periodo:
___________---LAB 3 Parte 1: se colocaba una cuerda de largo L , donde un extremo seunía con un generador de oscilaciones con una frecuencia de 50Hz el otro extremo se colocaban 6 pequeñas masas distintas, como lo indica la figura 1. Luego sese medía ladistancia entre los nodos que se iban mostrando.
0,9
1,07212
tabla2
Figura 1
Parte 2: Se hacía vibrar un diapasón golpeándolo con un martillete de goma, luego se movía unrecipientecon aguaparalelamente al tubo hasta escuchar la primera resonancia, se marcaba el lugar donde ocurrió dicha resonancia, y se repetía el proceso. se calculó λ /2 midiendo la distancia donde ocurrieron las resonancias.
Para rectificar se eleva al cuadrado la longitud de onda, para observar la correspondencia cuadrática de la relación entre ambas variables indicadas en el gráfico, obteniendo:
Figura 2 RESULTADOS
Actividad 1) datos de la cuerda:
a)
masa (kg)
0.06
longitud(m)
1.36
coeficiente de densidad lineal experimental
tabla 1 Se procede a variar las masas que cuelgan del sistema,de esta forma se obtiene unavariación de la fuerzade tensión aplicada que a su vez hace variar la longitud de la onda mecánica (ver tabla 2). Longitud de onda (m)
Tensión (N)
0,15
0,19698
0,42
0,39298
0,56
0,588
0,66
0,78204
0,82
0,97804
b) coeficiente de densidad lineal teórico.
512
0.178
Luego de haber realizado la medición de la longitud de onda generada por una frecuencia de 512[hz], se calcula la velocidad de propagación de la onda, que satisface la siguiente ecuación: V = f λ
Por lo tanto la velocidad corresponde a: V = 512[hz ] * 0.178[m] = 91.136[m/ s]
DISCUSIÒN: A partir de los resultados podemos decir de la parte 1 de la experiencia que a simple vista se establece una relación entre la tensión aplicada a la cuerda y la longitud de onda que se genera, experimentalmente fue más sencillo medir media longitud de onda y es posible visualizar que a medida que se aumenta la tensión en la cuerda la longitud de onda media aumenta proporcionalmente.
y de la misma forma:
En este caso tenemos unaonda mecánica transversal,ya quela perturbación es perpendicular a la dirección de propagación.
=> 0.044 [Kg/m] 0.0012[Kg/m]
Error=35.66% Actividad 2) Frecuencia [hz]
longitud de onda [m]
En la parte 2 dela experiencia,ya que elmedio depropagación de la onda mecánica es el aire , es decir un fluido , podemos verificar que la onda sonora acústica producto dela vibración del diapasón es longitudinal. y se reafirma ya que las partículas del medio vibrante se muevenhacialos lados en una dirección paralela (o antiparalela) a la de la energía transportada, lo cual puede ser apreciado sin inconvenientes por el oído humano. Otra característica importante de las ondas sonoras (al igual que cualquier otra onda) es que son un fenómeno que transporta energía de un lugar a otro sin por ello transportar materia alguna. Esto se debe a que las moléculas de aire se mueven de derecha a izquierda, volviendo siempre a su
posición inicial, lo que demuestra que no se genera un desplazamiento neto. lAB 4----------------------------------MÉTODO EXPERIMENTAL Actividad 1: Se modificó el ángulo de incidencia θ entre 0º y 90º en intervalos de 10ºy midiendo su correspondienteángulo de refracción θ se graficó sen θinc vs sen θrefr Actividad 2: Se hizo incidir sobre un prisma isósceles rectangular un haz de luz observándose el fenómeno de reflexión total. Actividad 3:Se hizo incidir un haz de luz sobre uno de los catetos de un prisma equilátero . Se varió el ángulo de incidencia hasta obtener el ángulo de desviación δ mínima
II.
Actividad 2 :REFLEXIÓN TOTAL
Al hacer incidir sobre lafigurade acrílicoun rayo deluz selogra apreciar la reflexión generada al atravesar en el material, de igual manera el rayo sufre una reflexión interna comose logra observar en la figura. Ambos fenómenos cumplen con la equivalencia que relaciona el ángulo de incidencia con el ángulo de reflexión.
RESULTADOS: I.
Actividad 1: REFRACCIÓN
III.
Actividad 3:ÁNGULO DE DESVIACIÓN
Ángulo Incidente [Grados]
Ángulo refract [Grados]
Seno (Inc)
SenN(ref R)
10
5
0,156
0,078
20
10
0,309
0,156
30
15
0,454
0,233
40
19
0,587
0,294
1.- Actividad 1: análisis del gráfico sen θinc vs sen θrefr
DISCUSIÓN:
50
24
0,707
0,368
A partir de la ley de snell; y con los datos obtenidos en la actividad se obtuvo que la variación de seno del ángulo incidente partido por el ángulo que se refleja en el material es :
60
30
0,809
0,454
Y = 1.3821 X
70
34
0,891
0,509
80
40
0,951
0,587
90
44
0,987
0,637
de la cual se omitirá el coeficiente 0.0543 ya que es la intersección con el eye y tiende a ser 0. luego relacionando físicamente esta ecuación tenemos: Ley de Snell: n1 • sen θinc = n2 • sen θrefr sen θinc sen θrefr
La Forma de la curva es: Y = m • x
=
n2 n1
Y : sen θinc X : sen θrefr m = pendiente de la recta
Físicamente se expresa: sen θinc = m • sen θrefr Entonces: sen θinc = m sen θrefr n2 = m ⇒ n1
con Y = 1, 3821 X ⇒
n2 n1
= 1, 3821
Luego: Si el índicede refracción delaire se consideracomo 1, Entonces el índice de refracción del acrílico. Entonces con
los que se encuentra, generando distintas geometrías según la variación del montaje. En síntesis es posible afirmar la relación que implica la equivalencia de los ángulos de incidencia y reflexión junto a la variación lineal del ángulo de refracción al interior del medio acrílico. ______________________ LAB 5 A partir de la idea de que si un objetoes irradiado por unhaz de luz se genera una imagen óptica definida como figura formada por el conjunto de puntos donde convergen los rayos que provienen de fuentes puntuales del objeto tras su interacción con el sistema óptico. A partir de esto se genera una Imagen real del objeto a través de una lente. Si la proyección de los rayos reflejados o refractados (según sea el caso de un espejo o lente, respectivamente) en el dispositivo. Dichos rayos convergen en un punto formando la Imagen virtual.
n1 = 1 n2 = 1, 3821
MÉTODO EXPERIMENTAL: 1- Se arma el montaje de la figura 1 midiendo d(0) y d(1)
con n2 el siendo el índice de refracción del acrílico, teniendo un error de 0,0724% 4.-Análisis de la actividad 3: para la actividad en que se incide un rayo de luz a través de un cuerpo que es una semi-disco, se al variar los ángulos de incidencia se logró determinar que el ángulo mínimo de desviación para la semidisco de acrílico es 15° También se tiene que a partir de un haz de luz en un semi-disco la luz se refracta 4 veces y se refleja 2 veces.
Figura 1
2- Observando la figura 2 se arma el montaje obteniendo las distintas distancias d(0) y d(1)
aca tambien es posible usar la ley de snell para det índice de refracción del medio acrílico del semi-disco
Figura 2
n1 • sen(20) = n 2 • sen(15)
RESULTADOS:
n2 = s en(20)/ sen(15)
considerando que el aire tiene indice de refraccion = 1
I.
Actividad (1): Distancia Focal de un espejo cóncavo.
n2 = 1, 32146
estableciendo:
error = 0.11% CONCLUSIÓN: Luego de las experiencias realizadas, es posible determinar experimentalmente los diversos comportamientos que genera un rayo de luz monocromática al atravesar distintos medios. Análisis realizado a partir de la ya establecida ley de Snell, la cual relaciona los índices de refracción conlos ángulos delrayo de luz respecto a la normal, en cada uno delos dos mediosen
d(0): distancia entre el objeto y el espejo en [cm] d(1): distancia entre la imagen y el espejo en [cm] 1/d(0) [1/cm]
1/d(1) [1/cm]
0,01030928
0,0093633
0,01
0,00938086
0,01086957
0,00869565
0,01129944
0,00826446
0,01204819
0,00760456
0,01265823
0,00694444
0,01298701
0,00743494
DISCUSIÓN: I.
0,01360544
0,00598802
0,01398601
0,00557103
Actividad (1):
1.
Radio de curvatura de un espejo cóncavo
Utilizando la ecuación
Despejando el radio de curvatura II.
Actividad (2): imagen a partir de un lente convexo.
1/d(1) [1/cm]
1/d(0) [1/cm]
0,04926108
0,07575758
Utilizando d (1) = 129, 969 cm. como el promedio de la distancia
desde
la
imagen
hasta
el
espejo
Entonces el radio de curvatura R = 131, 057 cm. 0,06756757
0,04761905
0,07692308
0,03703704
0,00769231
0,11764706
0,01129944
0,11111111
0,03921569
0,08
0,05617978
0,06060606
0,0625
0,05263158
0,07142857
0,04166667
2.
Tipo de imagen generada en la actividad 1 es una imagen virtual ya que corresponde a la proyección de los rayos reflejados en el espejo. Actividad (2):
1.
Distancia focal de la lente.
II.
Utilizando la ecuación
40
1
45
0,72
50
0,68
55
0,51
60
0,48
65
0,4
70
0,36
Despejando la distancia focal Utilizando d (1) = 20, 35 cm. como el promedio de la distancia
entre el lente y la imagen Entonces la distancia focal es f = 10, 89 cm. 2.
tipo de imagen generada en la actividad 2 es una imagen real puesto que la figura está formada por puntos donde convergen los rayos queprovienen del objeto (ampolleta) y partir de esto se genera una Imagen real del objeto a través de una lente. Cabe destacar el hecho de que la imagen real salió rotada en 180° en todas las diferentes distancias que se probaron.
tabla 1: variación de la intensidad a partir de la variación de la posición del emisor.
Actividad 1: Se Ajusta el Transmisor y el Receptor en el Goniómetro como muestra la Figura 1, con el Transmisor en el brazo fijo. Asegurando de ajustar ambos, el Transmisor y el Receptor, con la misma polaridad. Luego de ir moviendo a diferentes distancias, registrar las diferentes intensidades que figuran.
II. Actividad 2: Relación posición angular – Intensidad de microondas.
Ángulo
Actividad 2: haciendo el mismo montaje anterior como muestra la Figura 2. se coloca el Receptor, con la misma polaridad, en el extremo más alejado del brazo móvil. Se Realice un barrido angular entre 0° y 90°, registrando los distintos valores de la intensidad.
Figura 2
RESULTADOS: I.
Actividad 1: Relación posición – Intensidad de microondas.
R[cm]
[mA]
Intensidad
[Grados]
[mA]
0
1
10
0,46
20
0,2
30
0,02
40
0,009
50
0,008
60
0,007
tabla 2 : variación de la intensidad en diferentes ángulos
70
0,36
tabla 1: variación de la intensidad a partir de la variación de la posición del emisor.
DISCUSIÓN: I.
A partir del gráfico utilizando los datos de la tabla1; se comprueba que al alejar los componentes del sistema emisor receptor la intensidad de señal recibida por el receptor disminuye a razón de la función y = 0,8387e-0,093x ; cony : intensidad percibida ; x: distancia entre emisor receptor.
Además se tiene que la Intensidad (Irradiancia) de una onda electromagnética es inversamente proporcional al cuadrado de la distancia de la fuente al receptor. II.
A partir del gráfico con los datos de la tabla 2.
puede concluir que al cambiar la orientación del receptor la onda transmitida va dificultando intensidad con la que llega al receptor y es por eso que alestar luego de30° alemisorconel receptor, prácticamente no recibe señal alguna. 3. _____________ LAB 6 I.
Actividad 1: Relación posición – Intensidad de microondas.
II. Actividad 2: Relación posición angular – Intensidad de microondas.
Ángulo
Intensidad
[Grados]
[mA]
0
1
10
0,46
20
0,2
30
0,02
40
0,009
50
0,008
60
0,007
tabla 2 : variación de la intensidad en diferentes ángulos
R[cm]
[mA]
40
1
45
0,72
50
0,68
55
0,51
60
0,48
65
0,4
DISCUSIÓN:
I.
A partir del gráfico utilizando los datos de la tabla1; se comprueba que al alejar los componentes del sistema emisor receptor la intensidad de señal recibida por el receptor disminuye a razón de la función y = 0,8387e-0,093x ; cony : intensidad percibida ; x: distancia entre emisor receptor.
Además se tiene que la Intensidad (Irradiancia) de una onda electromagnética es inversamente proporcional al cuadrado de la distancia de la fuente al receptor. II.
A partir del gráfico con los datos de la tabla 2.
puede concluir que al cambiar la orientación del receptor la onda transmitida va dificultando intensidad con la que llega al receptor y es por eso que alestar luego de30° alemisorconel receptor, prácticamente no recibe señal alguna. ____________________
Esta relación es la misma para todos los ángulos de incidencia, y se cumplepara todos losángulos de la toma de datos, un par con una variación minuscula por loque se considera igual. 2- ¿Puede usted explicar por qué algunas ondas se reflejan en ángulos diferentes al ángulo de incidencia? Porque en una onda esférica se emiten en distintos radios las ondas incidentes por lo que las reflejadas también van en todas direcciones pero al momento de medir el quipo registro el ángulo en que se detectaba mayor intensidad. Esto no afecta la respuesta en la pregunta 1. No afecta el análisis ya que sigue siendo válido que para cada ángulo incidente el ángulo de reflexión es igual.
LAB7 Tabla 1: Resultados obtenidos de los ángulos de reflexión, a partir del ángulo de incidencia.
Ángulo de Incidenci a(°)
2 0
Ángulo de Reflexión (°)
2 4
3 0
2 6
4 0
3 6
5 0
4 5
6 0
5 8
7 0
6 2
8 0
7 2
9 0
9 0
Tabla 1
3- Idealmente esta experiencia deberá ser realizada con una onda plana perfecta de modo que toda la radiación emitida por el transmisor incide en el reflector con el mismo ángulo de incidencia. ¿Las microondas emitidas por el transmisor son ondas planas perfectas? Unaondaplanaesunaondade frecuencia constante cuyos frentes de onda (superficies con fase constante) son planos paralelos de amplitud constante normales al vector velocidad de fase(se propagan en una sola dirección a lo largo del espacio). En comparación a la onda microonda con las que setrabajó enestesistemaa partir de unafuente puntual de radiación, se envía ondas radialmente en todas las direcciones, por lo que una onda de microonda no es una onda plana sino que es una onda esférica. Una fuente de ondas electromagnéticas como una antena produce un campo que es aproximadamente plano en una regiónde campo lejano. Esdecir que,a una distancia muy alejada de la fuente, las ondas emitidas son aproximadamente planas y pueden considerarse como tal.
DISCUSIÓN 1- Relación existente entre el ángulo de incidencia y el ángulo de reflexión. La relación existente entre el ángulo de incidencia y el ángulo de reflexión a laque sellegó esque elángulocon el que incide la microonda en la placa reflectora el mismo con el que se refleja : θ incidencia = θ reflexión
Si fueran ondas planas perfectas; se esperarían diferentes resultados, ya que al propagarse en una sola dirección, la onda incidente al reflejarse sería la misma, con las pérdidas de energía correspondientes al material que se use en la reflexión, pero se reflejaría por completo, porque el nivel de intensidad detectado debería ser mayor. 4.- El metal es un buen reflector de las microondas. Investigue las propiedades reflectivas de otros materiales.
¿Cuán bien ellos reflejan?
como n1 pertenece al índice de refracción del aire, considerando el índice de refracción del aire igual a 1.0 (n1 = 1.0), se determina el índice de refracción n2 de las esferas de poliestireno. n2 = 1.4
DISCUSIÓN:
¿Pasa alguna energía a través del material?
1. En el diagrama dela Figura3 seasume que laondano se refracta al pasar por la primera cara del prisma perpendicular al hazincidente, debidoa queel ángulode incidencia es cero.
A través del material idealmente no pasa nada de energía, también va unido conel índicede refracción del material, pero como en este caso la energía no pasa a través de él,no se refractarán lasondas, de todas formas siempre va a depender del tipo del material ¿Absorbe el material alguna energía? Todo material absorbe alguna cantidad de energía, hay ciertos materiales que absorben prácticamente toda la energía que incide en él, pero en este caso con el material que fué usado en la experiencia la cantidad de energía que absorbe éste metal es de muy baja escala. ______________________
matemáticamente mediante el uso de la ley de snell:
LAB 8 n1 · sen(Θ 2) = n2 · sen(Θ REFRAC )
el ángulo de incidencia es 0 grados entonces: n1 · sen(0) = n2 · sen(Θ REFRAC ) 0 = n 2 · sen(Θ REFRAC ) 0 = sen(Θ REFRAC )
El ángulo Θ es el ángulo que se lee directamente de la Escala
Θ REFRAC = 0[Grados ]
del Goniómetro. Θ = 7.25 [Grados ] Θ 1 = 11 [Grados ] Θ INCIDENTE = Θ2 = 26 [Grados] Θ REFRAC = Θ 1 + Θ [Grados ] Θ REFRAC = 18.25 [Grados ]
Utilizando la ley de la Refracción de snell :
Esta suposición es válida asume que la onda no se refracta al pasar por la primera cara del prisma perpendicular al hazincidente, debidoa queel ángulode incidencia es cero(Sin importar el índicede refracción de los medios). 2. Usando este equipamiento, cómo puede usted verificarque el índice de refracción del aire es igual a uno
n1 · sen(Θ 2) = n2 · sen(Θ REFRAC ) n1 · sen(26) = n2 · sen(18.25) sen(26) sen(18.25)
=
n2 n1
Se determina la razón n2/n1 n2 n1
= 1.4
La forma de verificar elíndicede refraccióndel airesea uno,es conocer el índice de refracción del poliestireno ( n2 ) y utilizando la ley de Snell n1 = n2 · sen(Θ ( REFRAC ) )/ sen(Θ 2) .
3. Usted esperaría que el índice de refracciónde las esferas de poliestireno . sea igual al índice de refracción delprisma sólido que las contiene Fundamente su respuesta. La diferencia entre un volumen lleno de esferas de poliestireno y un volumen sólido depoliestireno, esque alhaber esferas en el primero, el poliestireno está combinadocon aire, pero al ser las esferas tan pequeñas, larazón entre elairey elpoliestireno dentro del volumen es muy pequeña para efectos de microondas, se puede despreciar.
Se obtiene una curva senoidal: Se rectifica, dónde los cambios de variable fueron θ = cos2(θ)
CONCLUSIONES: Ya que selogró encontrar elvalor del índice derefracciónde un medio material, se puede decir que estese obtiene a travésdel análisis del ángulo crítico presente en la onda que fue refractada a través de él, este índice es una medida que establece la reducción de la velocidad de la luz al propagarse por un medio. Además se estudió la ley deSnell enla refracción, debidoa que con ella se logra explicar el fenómeno en el cual una onda puede entrar paralela a la normal de una superficie sin sufrir refracción, debido a que el ángulo de incidencia es cero. ____________ LAB 9 Se establece un sistema base sobre un rielmetálicodonde en un extremo se encuentra la lámpara de sodio que asemeja la luz natural en el experimento, y tiene ondas luminosas constantes a diferencia de la luz natural pura que es impredeciblecomo onda.despuésde la mampara de sodio y en línea a está se dispone de un polarizador , luego delpolarizador y en línea se dispone de una lámina retardadora de lamda cuarto de onda, y por último se dispone de otro polarizador que llamaremos analizador que que nos permitirá analizar la dirección de propagación de la onda luminosa en el sistema:
Los parámetros físicos que se pueden obtener de este gráfico son : la intensidad La ley explica este gráfico: ley de Malus
ANÁLISIS: Al girar lentamente el eje de transmisión del polarizador en 360º se observa que . Al alinear un segundo polarizador (denominado analizador, tal como lo indica la figura y manteniendo el primer polarizador fijo, se rota lentamente el eje del analizador en 360º y se observa la variación de la intensidad de la luz indicando la presente polarización.
CONCLUSIÓN: RESULTADOS: Se agrega un luxómetro (Medidor de intensidad luminosa) al montaje anterior y se gira el eje del analizador, se realizan mediciones cada 10º se mide la intensidad de la onda luminosa que emerge desde el analizador. Se grafica:
En esta experiencia se logró demostrarque se puede cambiar la polarización de una onda electromagnética mediante polaroids y láminas retardadoras. Además se demostró con datos experimentales que la ley de Malus se cumple, obviamente si despreciamos los errores humanos e instrumentales realizados en las mediciones.
LAB 10 RESULTADOS: I.
Interferencia:
cuando el hazde luzincide sobre unapequeña y única abertura se genera una imagen en lapantallaa partirde lainterferencia de las ondas de luz presentes en el láser, y se aprecia el espectro en la figura 2.
Figura 2
II.
Difracción:
DISCUSIÓN: III.
Interferencia:
Se presentaron zonas oscuras y brillantes espaciadas ordenadamente.
a partir de la visualización de la intensidad en las zonas se establece una curva que presenta la variación de laintensidad que respalda la existencia de las zonas brillantesy las oscuras ; y en lacurva esposible ver los máximos deintensidada los que llamaremos zonas constructivas; y las zonas bajas de la curva que son los mínimos son zonas destructivas. Esto se explica en base a que la fuente emite una onda plana muy lejos de la pantalla el frente de onda plano cuando se enfrenta con la abertura se transforma en dos ondas y cuando estas chocan generan laszonasbrillantes y oscuraa partirde la superposición de lasondasque se encuentran; si estas están en la misma fase se generan puntos más brillantes, si se encuentran en desfase se generan puntos más oscuros. IV.
Difracción:
Al utilizar una lámina de difracción y observar la luz proveniente de la lámpara de helio, es posible visualizar la descomposición de colores características del elemento, los cuales se repiten de forma periódica. CONCLUSIÓN: D:distancia desde la fuente a la pantalla D=3.7[m]
Δm=
2πa· sen(Θ) λ
λ : L ongitud de onda
a = distancia entre dos aberturas consecutivas a = 1 x10 −100 [m] Θ : ángulo que forma la vertical desde el m = 0 a m(n); con n
el numero de má ximo m en que se encuentra la medici ón.
La onda electromagnética emitida por el láser luego de atravesar la rendija se comporta de acuerdo a las interferencias visualizadas en la pantalla, distancia entre los frentes luminosos que indican las características. De igual manera la onda al atravesar un pequeño agujero circular es posible observar de similar forma frentes de ondas, en este caso en forma de anillos. La luz emitida por la lámpara de helio, al observarse a través de una lámina de difracción, es descompuesta indicando la configuración de colores característica del átomo del cual proviene.
