Bab II. Mekanika Lagrangian Lagrangian
A. KOORDINAT RAMPATAN (UMUM)
Posisi sebuah partikel dalam l ruang dapat dinyatakan dengan menggunakan tiga jenis koordinat; dapat berupa koordinat Kartesian, koordinat bola atau koordinat silinder. Jika partikel bergerak pada sebuah bidang, atau pada sebuah permukaan yang terbatas, maka hanya dibutuhkan dua koordinat untuk menyatakan posisinya, sedangkan untuk partikel yang bergerak pada sebuah garis lurus atau pada lintasan lengkung cukup dengan menggunakan satu koordinat saja. Jika sistem s istem yang ditinjau mengandung N partikel, maka diperlukan paling kurang 3N koordinat untuk menyatakan posisi semua partikel. Secara umum, terdapat n jumlah minimum koordinat yang diperlukan untuk menyatakan konfigurasi sistem. Koordinat-koordinat tersebut dinyatakan dengan q1, q2, …..qn
(1)
yang disebut dengan koordinat rampatan (generalized coordinates). Istilah rampat diambil dari kata merampat dan papan Koordinat qk dapat saja berupa sudut atau jarak. Tiap koordinat dapat berubah secara bebas terhadap lainnya; sistem tersebut dinamakan holonomic. Jumlah koordinat n dalam hal ini disebut dengan dengan derajat kebebasan kebebasan sistem tersebut. tersebut. Dalam sistem yang nonholonomic, masing-masing koordinat tidak dapat berubah secara bebas satu sama lain, yang berarti bahwa banyaknya derajat kebebasan adalah lebih kecil dari jumlah minimum koordinat yang diperlukan untuk menyatakan konfigurasi sistem. Salah satu contoh sistem nonholonomic adalah sebuah bola yang dibatasi meluncur pada sebuah bidang kasar. Lima koordinat diperlukan untuk menyatakan konfigurasi sistem, yakni dua koordinat untuk menyatakan posisi pusat bola dan tiga koordinat untuk 103
Bab II. Mekanika Lagrangian Lagrangian
A. KOORDINAT RAMPATAN (UMUM)
Posisi sebuah partikel dalam l ruang dapat dinyatakan dengan menggunakan tiga jenis koordinat; dapat berupa koordinat Kartesian, koordinat bola atau koordinat silinder. Jika partikel bergerak pada sebuah bidang, atau pada sebuah permukaan yang terbatas, maka hanya dibutuhkan dua koordinat untuk menyatakan posisinya, sedangkan untuk partikel yang bergerak pada sebuah garis lurus atau pada lintasan lengkung cukup dengan menggunakan satu koordinat saja. Jika sistem s istem yang ditinjau mengandung N partikel, maka diperlukan paling kurang 3N koordinat untuk menyatakan posisi semua partikel. Secara umum, terdapat n jumlah minimum koordinat yang diperlukan untuk menyatakan konfigurasi sistem. Koordinat-koordinat tersebut dinyatakan dengan q1, q2, …..qn
(1)
yang disebut dengan koordinat rampatan (generalized coordinates). Istilah rampat diambil dari kata merampat dan papan Koordinat qk dapat saja berupa sudut atau jarak. Tiap koordinat dapat berubah secara bebas terhadap lainnya; sistem tersebut dinamakan holonomic. Jumlah koordinat n dalam hal ini disebut dengan dengan derajat kebebasan kebebasan sistem tersebut. tersebut. Dalam sistem yang nonholonomic, masing-masing koordinat tidak dapat berubah secara bebas satu sama lain, yang berarti bahwa banyaknya derajat kebebasan adalah lebih kecil dari jumlah minimum koordinat yang diperlukan untuk menyatakan konfigurasi sistem. Salah satu contoh sistem nonholonomic adalah sebuah bola yang dibatasi meluncur pada sebuah bidang kasar. Lima koordinat diperlukan untuk menyatakan konfigurasi sistem, yakni dua koordinat untuk menyatakan posisi pusat bola dan tiga koordinat untuk 103
Bab II. Mekanika Lagrangian Lagrangian dan dan Formalisme Hamilton Hamilton
menyatakan perputarannya. Dalam hal ini, koordinatkoordinat tersebut tidak dapat berubah semuanya secara bebas. Jika bola tersebut menggelinding, m enggelinding, paling kurang dua koordinat mesti berubah. Dalam pembahasan selanjutnya kita akan membatasi diri pada sistem holonomic. Untuk partikel tunggal, fungsi koordinat rampatan lebih mudah diungkapkan dengan menggunakan koordinat Kartesius: x = x(q) (satu derajat kebebasan - gerak pada sebuah kurva). k urva). x = x(q1,q2) (dua derajat permukaan).
kebebasan
-
gerak
pada
sebuah
x = x(q1,q2,q3) y = y(q1,q2,q3) z = z(q1,q2,q3) (tiga derajat kebebasan - gerak dalam sebuah ruang) rua ng) Misalkan q berubah dari harga awal (q1,q2, ….) menuju harga (q1+q1,q2+q1 ..). Perubahan koordinat Kartesius yang bersesuaian adalah :
102
x
x x q 1 q 2 ..... q 1 q 2
(2)
y
y y q 1 q 2 ..... q 1 q 2
(3)
Bab II. Mekanika Lagrangian Lagrangian
z
z z q 1 q 2 ..... q 1 q 2
(4)
Turunan parsial x/q1 dan seterusnya adalah fungsi dari q. Sebagai contoh, misalkan sebuah partikel bergerak dalam bidang. Misalkan kita memilih koordinat kutub untuk menyatakan konfigurasi sistem, maka dalam hal ini : q2 =
(5)
x = x(r, ) = r cos y = y(r,) = r sin
(6)
q1 = r Selanjutnya :
dan
x
x x q 1 q = cos r - r sin q 1 q 2 2
(7)
y
y y q 1 q 2 = sin r + r cos q 1 q 2
(8)
Sekarang perhatikan sebuah sistem yang mengandung sejumlah n partikel; dalam hal ini mengandung n derajat kebebasan serta koordinat rampatannya dinyatakan dengan : q1, q2, …..qn
(9)
Selanjutnya perubahan konfigurasi dari (q1, q2, …..qn) ke konfigurasi di dekatnya (q1+q1, q2+q2, …qn+qn) menyatakan perpindahan partikel ke i dari titik (xi,yi,zi) ke titik di dekatnya (xi+xi,yi+yi,zi+zi) dimana: 103
Bab II. Mekanika Lagrangian Lagrangian dan dan Formalisme Hamilton Hamilton
x i q q k k
(10)
n
y i q k q k
(11)
n
z i q k q k
(12)
n
x i
k 1
y i
k 1
z i
k 1
Persamaan (10–12) menunjukkan bahwa turunan parsialnya merupakan fungsi q. Selanjutnya kita akan mengambil indeks i untuk menyatakan koordinat rectangular, dan indeks k untuk menyatakan koordinat rampatan. Simbol xi kita pakai untuk menyatakan sembarang koordinat rectangular. Jadi, untuk sistem yang mengandung N partikel, i dapat berharga antara 1 dan 3N. 3 N.
B. GAYA RAMPATAN
Jika sebuah partikel mengalami pergeseran sejauh r dibawah pengaruh sebuah gaya aksi F, gaya yang bekerja padanya dinyatakan dengan
W F r Fx x Fy y Fz z
(13)
Dalam bentuk yang lebih sederhana dapat dinyatakan dengan
W
F x i
i
102
i
(14)
Bab II. Mekanika Lagrangian
Tampak bahwa persamaan di atas tidak hanya berlaku untuk partikel tunggal, tetapi juga untuk sistem banyak partikel. Untuk satu partikel, harga i adalah dari 1 sampai 3. Untuk N partikel, harga i adalah dari 1 sampai 3N. Jika pertambahan xi dinyatakan dalam koordinat rampatan(umum), maka diperoleh
W
i
k
x i q k q k
x i q k Fi q k
x i q k Fi q k
i
Fi
k
i
k
(15)
Persamaan di atas juga dapat ditulis
W
Q q k
k
(16)
k
dimana : Q k
x i Fi dq k
(17)
Besaran Qk yang didefinisikan menurut persamaan di atas disebut dengan gaya rampatan. Oleh karena perkalian Qkqk memiliki dimensi kerja/usaha, maka dimensi Qk adalah 103
Bab II. Mekanika Lagrangian dan Formalisme Hamilton
gaya jika qk menyatakan jarak, dan dimensi Qk adalah torka, jika qk menyatakan sudut. C. GAYA RAMPATAN (UMUM) UNTUK SISTEM KONSERVATIF
Jika sebuah gaya bekerja pada sebuah partikel dalam sebuah medan gaya konservatif, besarnya gaya tersebut dinyatakan oleh persamaan Fi
V x i
(18)
dimana V menyatakan sebuah fungsi energi potensial. Oleh karena itu perumusan gaya rampatan dapat dinyatakan
Q k
i
V x i x i q k
(19)
Suku yang berada dalam tanda kurung tak lain adalah turunan parsial fungsi V terhadap qk. Oleh karena itu Q k
V q k
(20)
Misalkan, kita menggunakan koordinat kutub(polar) , q1 = r ; q 2 = , maka gaya rampatan dapat dinyatakan dengan Qr = -V/r ; Q = -V/. Jika V merupakan fungsi r saja (dalam kasus gaya sentral), maka Q = 0.
102
Bab II. Mekanika Lagrangian
D. PERSAMAAN LAGRANGE
Untuk mencari persamaan diferensial gerak sebuah benda yang dinyatakan dalam koordinat rampatan, kita dapat memulai dengan persamaan berikut:
m i x i
Fi
(21)
dan selanjutnya kita akan mencoba menyatakan persamaan tersebut dalam q. Pendekatan pertama yang akan kita pakai adalah dari persamaan energi. Kita akan menghitung energi kinetik T dalam bentuk koordinat Kartesian dan selanjutnya kita akan nyatakan dalam koordinat rampatan dan turunannya terhadap waktu. Energi kinetik T dari sebuah sistem yang mengandung N partikel dapat dinyatakan dengan k
T
1 2
m i ( x 12
y i2 z 2i
(22)
i 1
atau dalam bentuk yang lebih ringkas ditulis sebagai berikut 3 N
T
1 2
m i x i2
(23)
i 1
Mari kita mencoba menyatakan hubungan antara koordinat x dan q yang juga mengandung waktu t secara eksplisit. Kita dapat misalkan xi
x i (q 1 , q 2 ,..., q n , t )
(24)
dan selanjutnya
103
Bab II. Mekanika Lagrangian dan Formalisme Hamilton
x i
x i x k i q q k t
(25)
Dalam pembahasan selanjutnya, kita tetapkan bahwa harga i adalah 1,2, …..3N dimana N menyatakan jumlah partikel dalam sistem, dan harga k adalah 1,2, . ….n; dimana n menyatakan jumlah koordinat rampatan (derajat kebebasan) sistem. Oleh karena itu kita dapat melihat bahwa energi kinetik sebagai fungsi koordinat rampatan, turunannya terhadap waktu, atau mungkin dalam waktu. Dalam banyak hal, waktu t tidak secara eksplisit terkait hubungan antara xi dan qk, sehingga xi/t = 0. Jelaslah bahwa energi kinetik T merupakan k . fungsi kuadrat yang homogen dari kecepatan rampatan q Dari persamaan
x i x i k q k q
(26)
Kalikan kedua ruas (ruas kiri dan kanan) dengan x i dan diferensialkan terhadap t, akan diperoleh: d x i d x i x i x i dt q k dt q k
x i x i x i x i q k q k
(27)
atau 2 d x i x i x i k 2 q k dt q
102
x 2i q k 2
(28)
Bab II. Mekanika Lagrangian
Jika selanjutnya kita kalikan mi dan kita gunakan hubungan m i x i Fi , kita dapat peroleh
m i x i2 m i x i2 xi Fi k 2 q k q k 2 dt q d
(29)
Lakukan penjumlahan terhadap i akan diperoleh : d T
k dt q
i
x i T Fi q k q k
(30)
Dari definisi gaya rampatan kita peroleh d T
k dt q
Q k
T q k
(31)
Ini adalah persamaan diferensial gerak yang dinyatakan dalam koordinat rampatan dan dikenal dengan persamaan Lagrange untuk gerak. Dalam kasus gerakannya adalah konservatif, persamaan Lagrange dapat ditulis sebagai berikut: d T
k dt q
T V q k q k
(32)
Persamaan ini biasanya ditulis dalam bentuk yang lebih singkat dengan mendefinisikan fungsi Lagrangian L yakni L=T-V
(33) 103
Bab II. Mekanika Lagrangian dan Formalisme Hamilton
Yang berarti bahwa kita dapat menyatakaan T dan V dalam k 0 , koordinat rampatan. Oleh karena V = V(qk) dan V / q kita peroleh
L T L T V dan q k q k q k q k q k
(34)
Persamaan Lagrange dapat ditulis d L
k dt q
L q k
(35)
Persamaan diferensial gerak untuk suatu sistem konservatif dapat dicari jika kita ketahui fungsi Lagrangian dalam bentuk koordinat tertentu. Di sisi lain, jika gaya rampatan tidak konservatif, misalkan nilainya adalah Q 'k , maka kita dapat menuliskan Q k
Q 'k
V q k
(36)
Selanjutnya kita dapat mendefinisikan sebuah fungsi Lagrangian L = T - V, dan menuliskan persamaan diferensial gerak dalam bentuk d L
L q k
(37)
L L Qk ' dt qk qk
(37)
k dt q
d
102
Q 'k
Bab II. Mekanika Lagrangian
Bentuk di atas lebih mudah dipakai jika gaya gesekan diperhitungkan.
E. BEBERAPA CONTOH PEMAKAIAN PERSAMAAN LAGRANGE
Berikut ini akan dibahas beberapa kehandalan persamaan Lagrange untuk menyelesaikan masalah-masalah gerak. Prosedur umum yang dipakai untuk mencari persamaan diferensial gerak dari sebuah sistem adalah sebagai berikut: 1. Pilih sebuah kumpulan koordinat untuk menyatakan konfigurasi sistem. 2. Cari energi kinetik T sebagai fungsi koordinat tersebut beserta turunannya terhadap waktu. 3. Jika sistem tersebut konservatif, cari energi potensial V sebagai fungsi koordinatnya, atau jika sistem tersebut tidak konservatif, cari koordinat rampatan Qk. 4. Persamaan deferensial gerak selanjutnya dapat dicari dengan menggunakan persamaan di atas. Beikut ini adalah beberapa contoh pemakaiannya : 1. Pandanglah sebuah partikel bermassa m yang bergerak akibat pengaruh gaya sentral pada sebuah bidang. Rumuskan persamaan gerak partikel tersebut. Misalkan koordinat polar (r,) digunakan sebagai koordinat rampatan. Koordinat Cartesian (r,) dapat dihubungkan melalui :
103
Bab II. Mekanika Lagrangian dan Formalisme Hamilton
x = r cos
y = r sin
Energi kinetik partikel dapat ditulis : T 12 mv 2
12 m x 2 y 2 12 m r 2 r 2 2
Energi potensial oleh gaya sentral V
k
x
2
y
2
1/ 2
k r
Persamaan Lagrange untuk sistem ini: L T V 12 m r 2 r 2 2 Dari persamaan Lagrange: d T
k dt q
d L dt q k
T V q k q k
L 0 q k
Substitusi q1 = r dan q2 = , diperoleh:
L L 0 dt r r d
102
k r
Bab II. Mekanika Lagrangian
L L 0 dt d
Dari kedua persamaan di atas diperoleh:
L mr r d L mr dt r L k mr 2 2 r r mr2 mr 2
k r 2
Untuk partikel yang bergerak dalam medan konservatif : F(r)
Jadi :
mr2
V(r) k 2 r r r
mr 2 Fr
Dari persamaan Lagrange :
L mr 2
L 0
L 2mrr mr 2 dt d
0 2mrr mr 2 103
Bab II. Mekanika Lagrangian dan Formalisme Hamilton
atau :
d dJ 2 mr dt dt
0
Hal ini berarti bahwa J merupakan momentum sudut yang nilainya konstan. Integrasi persamaan di atas menghasilkan J mr 2 = konstan Berdasarkan persamaan di atas dapat dikatakan bahwa dalam medan konservatif momentum sudut J, merupakan tetapan gerak.
2. Osilator Harmonik Pandanglah sebuah osilator harmonik 1-dimensi, dan misalkan padanya bekerja sebuah gaya peredam yang besarnya sebanding dengan kecepatan. Oleh karena itu sistem dapat dipandang tidak konservatif. Jika x menyatakan pergeseran koordinat, maka fungsi Lagrangiannya adalah L=T-V=
1 2
mx 2
12 kx 2
(38)
dimana m adalah massa dan k adalah tetapan kelenturan pegas. Selanjutnya:
L L mx dan kx x x
(39)
Oleh karena pada sistem bekerja gaya yang tidak konservatif yang harganya sebanding dengan kecepatan; 102
Bab II. Mekanika Lagrangian
dalam hal ini Q' = -c , sehingga persamaan gerak dapat ditulis : d mx cx ( kx ) dt
(40)
cx kx 0 mx Ini tak lain adalah persamaan gerak osilator harmonik satu dimensi dengan gaya peredam yang sudah kita kenal. 3. Partikel yang berada dalam medan sentral. Mari kita rumuskan persamaan Lagrange gerak sebuah partikel dalam sebuah bidang di bawah pengaruh gaya sentral. Kita pilih koordinat polar q1 = r, q2 = . Maka T 12 mv 2
12 mr 2 r 2 2
V V( r ) L 12 mr 2
(41) (42)
r 2 2 V r
(43)
Selanjutnya dengan menggunakan persamaan Lagrange, diperoleh :
L mr r
L mr 2 f (r ) r
(44)
103
Bab II. Mekanika Lagrangian dan Formalisme Hamilton
L 0
L mr 2
(45)
Oleh karena sistemnya tidak konservatif, maka persamaan geraknya adalah : d L L dt r r mr mr 2
d L dt
L
d mr 2 0 dt
f ( r )
(46) (47)
4. Mesin Atwood Sebuah mesin Atwood yang terdiri dari dua benda bermassa m1 dan m2 dihubungkan oleh tali homogen yang panjangnya l dan dilewatkan pada katrol (lihat gambar). Sistem ini memiliki satu derajat kebebasan. Kita ambil variabel x untuk menyatakan konfigurasi sistem, dimana x adalah jarak vertikal dari katrol ke massa m1 seperti yang ditunjukkan pada gambar.
a
l-x x
m1
102
m2
Bab II. Mekanika Lagrangian
Gambar 2. 1 Mesin atwood tunggal Kecepatan sudut katrol adalah x / a , dimana a adalah jari jari katrol. Energi kinetik sistem ini adalah : T m 1 x 1 2
2
m 2 x I 2
1 2
1 2
x 2 a
2
(48)
dimana I adalah momen inersia katrol. Energi potensial sistem adalah : V
m2 gx m1 g( l x )
(49)
Anggap bahwa pada sistem tidak bekerja gaya gesekan, sehingga fungsi Lagrangiannya adalah L
1 2
I m1 m 2 2 x 2 gm1 m 2 x m 2 gl a
(50)
dan persamaan Lagrangenya adalah d L dt x
L x
(51)
yang berarti bahwa : I m1 m 2 2 x gm1 m 2 a
(52) 103
Bab II. Mekanika Lagrangian dan Formalisme Hamilton
atau
xg
m1 m 2 m1 m2 I / a
2
(53)
adalah percepatan sistem. Nampak bahwa jika m1>m2, maka m1 akan bergerak turun, sebaliknya jika m1
12 m 2 ( x x ' ) 2 12 m 3 ( x x ' ) 2
(54)
V m1gx m 2 g(l x x' ) m 3 g( l x l' x' ) (55) dimana m1, m2 dan m3 adalah massa masing-masing beban, dan l serta l' adalah panjang tali penghubungnya.
102
Bab II. Mekanika Lagrangian
l-x x
m1
l'-x’
m2 m3
Gambar 2.2. Mesin Atwood Ganda
L 12 m1x 2 12 m2 (x x ')2 12 m3 (x x ')2 g(m1 m2 m3 )x g(m2 m3 )x ' tetapan sehingga persamaan geraknya dapat ditulis :
(56)
103
Bab II. Mekanika Lagrangian dan Formalisme Hamilton
d L dt x
L x
d L dt x '
L x'
(57)
dengan penyelesaian m1x m 2 ( x x' ) m 3 ( x x' ) g(m1 m 2 m 3 )
(58)
m 2 ( x x' ) m 3 ( x x' ) g( m 2 m 3 )
(59)
dan dari persamaan ini percepatan x dan x' dapat ditentukan. 6. Partikel yang bergerak pada bidang miring yang dapat digerakkan. Mari kita tinjau sebuah persoalan dimana sebuah partikel meluncur pada sebuah bidang miring yang juga dapat bergerak pada permukaan datar yang licin, seperti yang ditunjukkan pada gambar 2.3. Dalam persoalan ini terdapat dua derajat kebebasan, sehingga kita butuhkan dua koordinat untuk menggambarkan keadaan sistem yang kita tinjau. Kita akan memilih koordinat x dan x' yang masing-masing menyatakan pergeseran dalam arah horisontal bidang terhadap titik acuan dan pergeseran partikel dari titik acuan terhadap bidang seperti yang ditunjukkan pada gambar. Dari analisis diagram vektor kecepatan, nampak bahwa kuadrat kecepatan partikel diperoleh dengan menggunakan hukum kosinus : v2
x 2 x '2 2x x ' cos
(60)
Oleh karena itu energi kinetiknya adalah T 12 mv 2 12 Mx 2 102
12 m( x 2 x ' 2 2 x 2 x '2 cos) 12 Mx 2 (61)
Bab II. Mekanika Lagrangian
dimana M adalah massa bidang miring dengan sudut kemiringan , seperti yang ditunjukkan dalam gambar 2.3. dan m adalah massa partikel. Energi potensial sistem tak terkait dengan x oleh karena bidangnya horisontal, sehingga kita dapat tuliskan : V=mgx'sin + tetapan
(62)
dan
'cos ) 12 Mx 2 mgx 'sin tetapan (63) L 12 m(x 2 x '2 2xx Persamaan geraknya d L dt x
L x
d L dt x '
L x'
(64)
sehingga m( x x' cos) Mx 0 ;
m( x ' xcos) mgsin (65)
Percepatan x dan x' adalah :
x
g sin cos mM cos2 m
;
x'
g sin 1
m cos mM 2
(66)
103
Bab II. Mekanika Lagrangian dan Formalisme Hamilton
x x '
v
x'
m M
x
Gambar 2. 3 Gerak pada bidang miring dan representasi vektornya
7. Penurunan persamaan Euler untuk rotasi bebas sebuah benda tegar. Metode Lagrange dapat digunakan untuk menurunkan persamaan Euler untuk gerak sebuah benda tegar. Kita akan tinjau kasus torka - rotasi bebas. Kita ketahui bahwa energi kinetik diberikan oleh persamaan: T
1 2
( I112
I 2 22 I 3 32 )
(67)
Dalam hal ini harga mengacu pada sumbu utama. Dalam Bagian sebelumnya telah ditunjukkan bahwa dapat dinyatakan dalam sudut Euler , dan sebagai berikut:
1 cos sin sin 102
Bab II. Mekanika Lagrangian
2 sin sin cos 3 cos
(68)
Dengan memperhatikan sudut Eulerian sebagai koordinat rampatan, persamaan geraknya adalah: d L dt
L
(69)
L dt
(70)
d L
d L
dt
L
(71)
oleh karena Q (gaya rampatan) semuanya nol. Dengan menggunakan aturan/dalil rantai :
L T 3 3
(72)
Sehingga d L dt
I3 3
(73)
Dengan menggunakan lagi aturan rantai, kita peroleh
T I11 1 I 22 2 I11 ( sin sin cos ) I22 ( cos sin sin ) 103
Bab II. Mekanika Lagrangian dan Formalisme Hamilton
I112 I 221 (74) Akibatnya, persamaan 71 menjadi :
3 I 3
12 (I1 I 2 )
(75)
yang mana seperti yang ditunjukkan dalam bagian sebelumnya adalah persamaan Euler ketiga untuk rotasi bebas sebuah benda tegar dibawah pengaruh torka nol. Persamaan Euler lainnya dapat diperoleh dengan melakukan permutasi siklik (putaran) dari subskrip : 12, 23, 31. 8. Pandanglah sebuah benda bermassa m (gambar 2.4) meluncur dengan bebas pada sebuah kawat dengan lintasan berbentuk lingkaran dengan jari-jari a. Lingkaran kawat berputar searah jarum jam pada bidang horisontal dengan kecepatan sudut ω disekitar titik O. (a). Selidiki bagaimana gerak benda tersebut, dan (b). Bagaimana reaksi lingkaran kawat.
102
Bab II. Mekanika Lagrangian
Gambar 2.4. Gerak pada kawat melingkar
Perhatikan gambar di atas. C adalah pusat lingkaran kawat. Diameter OA membentuk sudut t dengan sumbuX, sedangkan benda bermassa m membentuk sudut θ dengan diameter OA. Jika yang kita perhatikan hanyalah gerak benda bermassa m saja, maka sistim yang kita tinjau memiliki satu derajat kebebasan, oleh karena itu hanya koordinat rampatan q = θ yang dipakai. Berdasarkan gambar 2.4 a dan 2.4 b, kita dapat tuliskan:
x
a cos t a cos( t ) 103
Bab II. Mekanika Lagrangian dan Formalisme Hamilton
y a sin t a sin( t )
a sin t asin( t )(t ) y a cos t acos(t ) (t )
x
Kuadratkan persamaan-persamaan di atas, jumlahkan akan diperoleh besaran energi kinetik : T 12 mx 2
kemudian
y 2 12 ma 2 2 2 cos 2
T ma 2 cos dan d T
ma 2 sin dt T ma 2 sin Selanjutnya persamaan Lagrange : d T T dt q 1 q 1
Q1
Dalam hal ini Q1 = 0 dan q1 = θ, maka persamaan yang dihasilkan : ma 2 sin ma 2 sin 0
2 sin 0 Persamaan di atas menggambarkan gerak benda bermassa m pada lingkaran kawat. Untuk harga θ yang cukup kecil, 102
Bab II. Mekanika Lagrangian
2 0 yang tak lain adalah gerak bandul sederhana. Bandingkan dengan persamaan berikut :
g 0 l
Dan kita peroleh g l
2 atau l
g
2
Ini berarti bahwa benda bermassa m berosilasi di sekitar garis berputar OA sebagai bandul sederhana yang panjangnya l g / 2 . Persamaan tersebut selanjutnya dapat juga digunakan untuk menghitung kecepatan dan posisi benda bermassa m.
b.Untuk menghitung reaksi kawat, kita mesti melihat pergeseran virtual massa m dalam suatu arah yang tegaklurus pada kawat. Untuk maksud tersebut, kita anggap bahwa jarak CB sama dengan jarak r (merupakan variabel dan bukan tetapan), seperti yang ditunjukkan pada gambar 2.4 c. Maka dalam hal ini terdapat dua derajat kebebasan dan dua koordinat rampatan, yakni r dan . Dari gambar nampak bahwa:
a cos t r cos t y a sin t r sin t x
x
a sin t r cos t r sin t 103
Bab II. Mekanika Lagrangian dan Formalisme Hamilton
y T
1 2 1 2
a cos t r sin t r cos t
m x
2
y 2
m a 2 2
r 2 r 2 2a r sin 2a r cos 2
d T
T Qr dt r r dan Dimana Qr = R adalah gaya reaksi. Nilai dari T r T r diperoleh dari persamaan (i) dan jika disubstitusi ke persamaan (ii), didapatkan :
R
m r a cos r a cos 2
r a , R
0 , r
dan
r 0
ma 2 cos
2
yang merupakan persamaan yang menyatakan reaksi kawat .
102
Bab II. Mekanika Lagrangian
9. Bahaslah gerak sebuah partikel dengan massa m yang bergerak pada bidang sebuah kerucut dengan sudut setengah puncak (half-angle) (lihat Gambar 2.5) dimana gaya yang bekerja hanyalah yang disebabkan oleh gaya gravitasi saja.
Gambar 2.5. Gerak pada kerucut
Misalkan puncak kerucut berada di titik O (pusat koordinat dalam gambar), sedangkan sumbu kerucut berimpit dengan sumbu z. Posisi partikel pada permukaan kerucut dapat dinyatakan dengan koordinat Cartesian (x,y,z). Namun kita akan gunakan koordinat silinder ( r , , z ) sebagai koordinat rampatannya. Tidak semua ketiga koordinat tersebut a adalah independen (bebas satu sama lain). Koordinat z dan r dihubungkan oleh parameter melalui persamaan : 103
Bab II. Mekanika Lagrangian dan Formalisme Hamilton
z r cot
cot z r Kemudian diperoleh dua derajat kebebasan. Bisa digunakan r , θ sebagai koordinat umum dan menghilangkan z dengan menggunakan persamaan pembatas diatas. Energi kinetik massa m adalah : T
1 2
1 2
mv
2
1 2
2
m r
r 2 2 z 2
2 csc 2 r 2 2 m r
1 2
r
1 cot m r 2
2
2
2
atau Energi potensial massa m (anggap V = 0 dan z = 0) : V mgz mgr cot Kemudian Lagrangian L sistem : 1 2 csc 2 r 2 2 mgr cot L T V mr 2 Persamaan Lagrange untuk koordinat r adalah : d L
L 0 r dt r Dengan memasukkan nilai L, diperoleh :
L mr csc 2 , r
102
d L
L mr csc 2 , mr 2 mg cot dt r r
Bab II. Mekanika Lagrangian
Substitusi nilai ini ke persamaan (*), diperoleh :
r r 2 sin 2 g cos sin 0 Ini adalah persamaan gerak untuk koordinat r . Persamaan Lagrange untuk koordinat θ adalah : d L
L 0 dt
(**)
Dengan memasukkan nilai L, diperoleh :
L mr 2
dan
L 0
Substitusi nilai ini ke persamaan (ii), diperoleh :
d dt
mr d J 0 2
dt
z
Artinya J z
mr 2 kons tan
F. MOMENTUM RAMPATAN
Tinjaulah gerak sebuah partikel tunggal yang bergerak sepanjang garis lurus (rectilinier motion). Energi kinetiknya adalah
103
Bab II. Mekanika Lagrangian dan Formalisme Hamilton
T 12 mx 2
(76)
dimana m adalah massa partikel, dan x adalah koordinat posisinya. Selanjutnya disamping mendefinisikan momentum partikel p sebagai hasil kali m x , kita juga dapat mendefinisikan p sebagai kuantitas T , yakni: x p
T mx x
(77)
Dalam kasus dimana sebuah sistem yang digambarkan oleh koordinat rampatan q1, q2, …, qk … qn, kuantitas pk didefinisikan dengan p k
L k q
(78)
yang disebut momentum rampatan. Persamaan Lagrange untuk sistem konservatif dapat ditulis p k
L q k
(79)
Misalkan dalam kasus khusus, satu dari koordinatnya, katakanlah q, tidak tersirat secara eksplisit dalam L. Maka p sehingga
102
L q
(80)
Bab II. Mekanika Lagrangian
p
tetapan c
(81)
Dalam kasus ini, koordinat q dikatakan dapat terabaikan (ignorable). Momentum rampatan yang diasosiasikan dengan koordinat terabaikan tak lain adalah tetapan gerak sistem. Sebagai contoh, dalam persoalan partikel yang meluncur pada bidang miring yang licin (yang telah dikerjakan pada bagian sebelumnya), kita dapatkan bahwa koordinat x, posisi bidang, tidak tersirat dalam fungsi Lagrangian L. Oleh karena x merupakan suatu koordinat terabaikan, maka p x
L (M m)x mx ' cos tetapan x
(82)
Kita dapat lihat bahwa ternyata px adalah komponen total dalam arah mendatar dari momentum linier sistem dan oleh karena tidak terdapat gaya yang bekerja dalam arah mendatar pada sistem, komponen momentum linier dalam arah mendatar harus konstan. Contoh lain koordinat terabaikan dapat dilihat dalam kasus gerak partikel dalam medan sentral. Dalam koordinat polar
2 r 2 2 V(r ) L 12 mr
(83)
seperti yang diperlihatkan dalam contoh di atas. Dalam kasus ini adalah koordinat terabaikan dan p
L mr 2 tetapan
(84)
yang sebagaimana telah kita ketahui dari bab terdahulu adalah momentum sudut di sekitar titik asal. 103
Bab II. Mekanika Lagrangian dan Formalisme Hamilton
Contoh Bandul sferis, atau potongan sabun dalam mangkuk. Suatu persoalan klasik dalam mekanika adalah bahwa partikel yang terbatasi untuk berada pada permukaan sferis yang licin di bawah pengaruh gravitasi, seperti sebuah massa kecil meluncur pada permukaan mangkuk yang licin. Kasus ini juga digambarkan oleh bandul sederhana yang berayun dengan bebas dalam sembarang arah, Gambar 2.6. Ini dinamakan bandul sferis, yang dinyatakan sebelumnya dalam bagian terdahulu. z
l
m
mg y
x
Gambar 2.6 Bandul sferis 102
Bab II. Mekanika Lagrangian
Dalam hal ini terdapat dua derajat kebebasan, dan kita akan menggunakan koordinat rampatan dan seperti yang ditunjukkan. Hal ini kenyataannya ekivalen dengan koordinat bola dengan r = l = tetapan dimana l adalah panjang tali bandul. Kedua komponen kecepatan adalah v = l dan v = l sin . Ketinggian bola bandul, dihitung dari bidang-xy, adalah (l - l cos θ) , sehingga fungsi Lagrangian adalah L
1 2 2 ml ( sin 2 2 ) mgl(1 cos ) 2
(85)
Koordinat dapat diabaikan, sehingga diperoleh p
L ml2 sin 2 tetapan
(86)
Ini adalah momentum sudut di sekitar sumbu tegak atau sumbu z. Kita akan menundanya untuk persamaan dalam : d L dt
L
(87)
yang dapat juga dinyatakan sebagai: ml2 ml2 sin cos 2 mgl sin
(88)
Mari kita perkenalkan tetapan h, yang didefinisikan dengan: p h sin 2 ml
(89)
103
Bab II. Mekanika Lagrangian dan Formalisme Hamilton
Selanjutnya persamaan diferensial gerak dalam menjadi g
sin h
2
l
cos 2 sin
2
0
(90)
Persamaan (90) mengandung beberapa makna sebagai berikut. Pertama, jika sudut konstan, maka h = 0. Akibatnya, persamaan di atas dapat ditulis sebagai : g sin 0 (91) l yang tak lain adalah persamaan gerak bandul sederhana. Geraknya berada dalam bidang = o = konstan. Kedua, adalah kasus banduk konik (conical pendulum). Dalam hal ini, gantungan bandul menggambarkan suatu lingkaran horisontal, sehingga = o = konstan. Jadi, 0 dan 0 , sehingga persamaan (90) dapat disederhanakan menjadi : g l
sin o
h
2
cos 2 o sin
2
o
0
(92)
atau : g (93) l Dari nilai h yang diperoleh pada persamaan di atas, maka h2
sin 4 o sec o
g l
2o sec o yang tak lain adalah persamaan gerak bandul konik.
102
(94)
Bab II. Mekanika Lagrangian
=2 =1 Gambar 5 Gambar 2.7 Gerak pada permukaan bola
G. FUNGSI HAMILTON
Persamaan Hamilton untuk gerak juga dinamakan persamaan kanonik gerak. Pandanglah sebuah fungsi dari koordinat rampatan
103
Bab II. Mekanika Lagrangian dan Formalisme Hamilton
H
q p k
L
k
(95)
k
Untuk sebuah sistem dinamik sederhana, energi kinetik sistem dan energi potensialnya adalah fungsi kuadrat dari q merupakan fungsi q saja :
k ) V(q k ) L T(q k , q
(96)
Berdasarkan teorema Euler untuk fungsi homogen, diperoleh
k p k L q
k
T 2T k q
(97)
L 2T (T V ) T V
(98)
k q
k
L k q
k
k q
Oleh karena itu : H
q p k
k
k
Persamaan ini tak lain adalah energi total dari sistem yang kita tinjau. Selanjutnya, pandang n buah persamaan yang ditulis sebagai : p k
L q k
(k = 1,2, …n)
(99)
dalam p dan q dan nyatakan dalam q k q k ( p k , q k ) q
(100)
Dengan persamaan di atas, kita dapat nyatakan fungsi H yang bersesuaian dengan variasi p k , q k sebagai berikut : 102
Bab II. Mekanika Lagrangian
H
k
L L p q q p q q k k k k k k q k q k
(101)
Suku pertama dan suku kedua yang ada dalam tanda kurung saling meniadakan, oleh karena menurut defenisi p k L / q k , oleh karena itu:
H
q p
k
p k q k
(102)
k
Variasi fungsi H selanjutnya dapat dinyatakan dalam persamaan berikut :
H
k
H H p q k k p q k k
(103)
Akhirnya diperoleh :
H q k p k
(104)
H p k q k
(105)
Dua persamaan terakhir ini dikenal dengan persamaan kanonik Hamilton untuk gerak. Persamaan-persamaan ini terdiri dari 2n persamaan defernsial orde-1 (bandingkan dengan persamaan Lagrange yang mengandung n persamaan diferensial orde-2. 103
Bab II. Mekanika Lagrangian dan Formalisme Hamilton
Persamaan Hamilton banyak dipakai kuantum (teori dasar gejala atomik).
dalam
mekanika
Contoh pemakaian. 1. Gunakan persamaan Hamilton untuk mencari persamaan gerak osilator harmonik satu dimensi. Jawab : Energi kinetik dan energi potensial sistem dapat dinyatakan sebagai : T
1 1 mx 2 dan V Kx 2 2 2
(106)
Momentumnya dapat ditulis p
T p mx atau x x m
(107)
Hamiltoniannya dapat ditulis : HTV
1 2 p 2m
K 2 x 2
(108)
Persamaan geraknya adalah :
H x p
H p x
dan diperoleh : p m 102
x
Kx
p
(109)
Bab II. Mekanika Lagrangian
Persamaan pertama menyatakan hubungan momentumkecepatan. Dengan menggunakan kedua persamaan di atas, dapat kita tulis : mx Kx
0
(110)
yang tak lain adalah persamaan osilator harmonik. 2. Gunakan persamaan Hamilton untuk mencari persamaan gerak benda yang berada di bawah pengaruh medan sentral. Jawab : Energi kinetik dan energi potensial sistem dapat dinyatakan dalam koordinat polar sebagai berikut: T
m 2 ( r 2
r 2 2 )
dan V=V(r)
(111)
Jadi : p r
p
T mr r
r
T mr 2
p r
m
p
(112)
(113)
) V(r )
(114)
2
mr
Akibatnya : H
1 2m
( p
2 r
p 2 2
r
Persamaan Hamiltoniannya: 103
Bab II. Mekanika Lagrangian dan Formalisme Hamilton
H H H H p r , p r , , r p r p
(115)
Selanjutnya: p r m p 2
r
(116)
V(r ) 3 p r r mr p
(117)
(118)
p 0
(119)
2
mr
Dua persamaan yang terakhir menunjukkan bahwa momentum sudut tetap, p
kons tan mr 2 mh
(120)
Sedangkan dua persamaan sebelumnya memberikan, mr p r
mh 2 3
r
V(r ) r
untuk persamaan gerak dalam arah radial.
102
(121)
Bab II. Mekanika Lagrangian
H. PERSAMAAN LAGRANGE UNTUK GERAK DALAM MEDAN ELEKTROMAGNETIK
Salah satu masalah penting dalam persoalan mekanika adalah gerak zarah bermuatan dalam medan elektromagnetik. Hal itu dibahas dalam bab ini, khususnya cara penyelesaiannya dengan metode Lagrange. Medan elektromagnetik mempunyai potensial yang bergantung dari kecepatan zarah. Oleh karena itu perlu dilakukan penanganan terlebih dahulu terhadap bentuk matematika fungsi potensial itu, sehingga kemudian metode Lagrange dapat diterapkan. Suatu zarah dengan massa m dan muatan q yang bergerak dalam medan listrik E dan medan magnet berinduksi magnet B, dipengaruhi geraknya oleh gaya : F=qE+qvxB
(122)
Dalam ungkapan itu v merupakan kecepatan zarah. Komponen gaya itu dalam arah X berbentuk: Fx
q E x q y B z z B y
(123)
Menurut teori elektromagnet, fungsi potensial suatu medan elektromagnet terdiri dari dua bagian berikut : Potensial skalar Ф dan potensial vektor A Masing-masing besaran itu berkait dengan kuat medan E dan induksi magnetik B melalui hubungan : E
A t 103
Bab II. Mekanika Lagrangian dan Formalisme Hamilton
B A
(124)
Jika medan tak bergantung waktu, maka : E
dan
B A
(125)
Medan E tidak terkait dengan B.
Perhatikanlah suatu fungsi U yang diungkapkan sebagai : U q (r , t )
q v A (r , t )
(126)
Fungsi ini tak lain adalah fungsi potensial suatu zarah bermuatan dalam suatu medan elektromagnetik. Fungsi U tersebut dapat ditulis sebagai : U q
q x A x y A y z A z
(127)
Perkalikanlah sekarang bagaimana bentuk fungsi
U d U x dt x
(128)
Yang diperoleh dengan mendiferensiasi persamaan (127) ke x, ke x , dan kemudian ke t. Dua yang pertama secara parsial. Diferensiasi U secara parsial ke x, memberikan :
Ay Ax A z U q q x y z x x x x x 102
(129)
Bab II. Mekanika Lagrangian
Diferensiasi U secara parsial ke x , memberikan :
U q A x x
(130)
Diferensiasi persamaan i ke t, menghasilkan :
A A x Ax Ax U U q x x y t x x y z t
z
(131)
Sehingga bentuk persamaan 128 menjadi :
U d U x dt x
A x A y A x A z A x z q y q y x z x t x q E x q y B z z B y Fx Oleh karena itu :
U U qE x q y B z z B y Fx x t x
(132)
Dengan E ˆiE x jˆ E y
kˆ E z adalah kuat medan listrik
B ˆiB x jˆ B y
kˆ B z adalah induksi magnetik
103
Bab II. Mekanika Lagrangian dan Formalisme Hamilton
Persamaan 132 yang merupakan fungsi potensial untuk zarah yang bermuatan dalam sebuah medan elektromagnetik, merupakan fungsi dari kedudukan dan kecepatan. Seperti pembahasan-pembahasan sebelumnya fungsi Lagrange senantiasa menganggap bahwa fungsi potensial V hanya bergantung pada kedudukan saja yakni : V = V (q1, q2, .......... q 3N)
(133)
Pertanyaan kita adalah apakah mungkin persamaan Lagrange dapat diterapkan dalam persoalan gerak zarah bermuatan listrik ? Andaikan bahwa gaya-gaya rampatan Qk yang bekerja pada suatu sistem mekanika agar dapat diturunkan dari suatu fungsi potensial skalar U yang bergantung dari kecepatan. Jika hubungan antara Qk dan potensial U dinyatakan oleh
U U Q k k q k t q
(134)
dan fungsi Lagrange untuk sistem ini dinyatakan oleh : L=T–U
(135)
Berdasar pada pembahasan-pembahasan sebelumnya, k dapat dinyatakan dengan hubungan antara T, Qk, qk, dan q
T U Q k k t q q k Substitusi 134 ke dalam 136 menghasilkan :
102
(136)
Bab II. Mekanika Lagrangian
T U d U T k q k dt q k q k t q
(137)
dan dapat ditulis juga dalam bentuk lain d T k dt q
U T U 0 k q k q k q
(138)
Apabila definisi umum fungsi Lagrange digunakan maka akan diperoleh : d T L dt q k q k
0
(139)
Berdasarkan pembahasan di atas dapat diambil suatu kesimpulan bahwa, jika U merupakan fungsi potensial skalar yang bergantung pada kecepatan zarah v yang ditandai oleh hubungan gaya rampatan Q k
U U q k t q k
(140)
maka persaman Lagrange untuk sistem mekanika yang dikuasai oleh U memiliki bentuk d T
L 0 dt q k q k
(141)
dengan fungsi Lagrange L = T - U
103
Bab II. Mekanika Lagrangian dan Formalisme Hamilton
Untuk memecahkan persoalan apakah fungsi Lagrange di atas dapat dipergunakan untuk menyelesaikan persamaan gerak zarah dalam medan elektromegnetik, tinjaulah sebuah fungsi potensial sebagaimana persamaan 127 seperti berikut: U q
q x A x y A y z A z
Untuk komponen gaya ke arah x berlaku :
Fx
U U x t x
(142)
Dengan penalaran yang sama, juga dapat dilakukan untuk komponen Fy dan Fz. Jadi dengan demikian fungsi Lagrange yang dimaksud dalam hal ini adalah : L
1 Mv v - q (r , t) v A (r , t)q 2
(143)
dimana m dan q masing-masing adalah massa dan muatan zarah, v adalah kecepatan zarah, dan Ф (r,t) serta A(r,t) masing-masing adalah potensial skalar dan potensial vektor medan elektromagnetik. Contoh : 1 B r merupakan vektor 2 potensial untuk suatu medan dengan induksi magnetik B.
1. Tunjukkan bahwa A =
Jawab : 102
Bab II. Mekanika Lagrangian
A 12 A 12 B r r B r B B r Diketahui bahwa 3B.
(B ) B x
r 3 . Jadi suku pertama adalah
B y B z ˆix jˆ y kˆ z = B x y z
Sehingga :
A 12 2B r B Bila B merupakan medan yang konstan, suku r B 0 dan A B menurut definisi A. Jadi untuk medan dengan induksi magnet yang tetap A
12 B r
Misalkan bahwa B = kˆ B o maka dalam koordinat Cartesius : A 12 k r B 0 A 1 B jˆ x ˆiy 2
A
0
ˆi 12 B 0 y jˆ 12 B 0 x
Dalam koordinat silinder :
12 B r A 12 B 0 r
A
103
Bab II. Mekanika Lagrangian dan Formalisme Hamilton
Arah A adalah dalam bidang r tegak lurus pada sumbu –z, dan dapat pula tegak lurus pada sumbu r sendiri. Jadi dalam arah koordinat φ, sehingga A hanya terdiri dari komponen Aφ = 12 B 0 r , Ar = Az = 0.
z
kB0
y r
x
Gambar 2.8 Hubungan antara arah B dengan r 2. Tunjukkan bahwa jika arah B sama dengan arah sumbuz, artinya B = B0 kˆ , maka dalam koordinat silinder berlaku : Ar = 0, Aφ = Jawab : 102
1 2
B o r dan Az = 0.
Bab II. Mekanika Lagrangian
3. Tunjukkan bahwa jika arah B sama dengan arah sumbuz, artinya B = B0 kˆ , maka dalam koordinat silinder berlaku : Ar = 0, Aφ =
1 2
B o r dan Az = 0.
Jawab :
4. Bagaimanakah bentuk potensial skalar Φ dalam koordinat silinder, apabila medan listrik juga searah dengan sumbu-z. Artinya E = E0 kˆ . 5. Tulislah fungsi Lagrange untuk suatu zarah (massa M dan muatan q) yang bergerak dalam medan elektromagnetik dengan B = B0 kˆ dan E = E0 kˆ . Gunakan koordinat silinder. Jawab : Sesuai dengan definisi : L = T - V Fungsi Lagrange L untuk zarah dengan massa M dan mauatn Q dalam medan tersebut :
12 m(r 2 r 2 2 z 2 ) QE 0 z Qr 12 B0 r 2 z 2 ) QE 0 z 12 Qr B0 r 2 2 r 2 L 12 m( r L
6. Besaran fisika mana saja yang merupakan tetapan gerak dalam soal nomor 5 ? Koordinat siklik dalam fungsi Lagrange di atas adalah φ, sehingga pφ merupakan tetapan gerak. 103
Bab II. Mekanika Lagrangian dan Formalisme Hamilton
Hal tersebut dapat diturunkan dari persamaan Lagrange d L L 0 dt Bila L tidak merupakan fungsi φ, maka karena itu
L = 0, dan oleh
d L
0 , yang berarti bahwa pφ = tetap, dt
L B 0 = tetap. atau = pφ = Mr 2 2 12 Qr 2 7. Tulis perangkat persamaan Lagrange untuk sistem di atas Perangkat persamaan Lagrange untuk sistem diatas :
L mr r L mr 2 QB0 r r Dengan demikian :
2 Mr mr
L 1 M r 2 QB o r 2 2 L 0
102
QB0 r
Bab II. Mekanika Lagrangian
Diperoleh : m r 2
1 QBo r 2 2
kons tan
Kemudian :
L m z z L Q Eo z m z Q E o
Sehingga :
Andaikanlah dicari solusi dengan r tetap, maka diperoleh dari persamaan Lagrange pertama diatas :
Q Bo 0 m
0 , atau
Q Bo m
Sedangkan persamaan ketiga memberikan : z
Q E m
tetap
Artinya gerak dipercepat dalam arah z.
Secara skematik solusi dengan
Q Bo m
diterangkan
disamping.
0 ?s Bagaimanakah lintasan bila diambil 103
Bab II. Mekanika Lagrangian dan Formalisme Hamilton
SOAL SOAL Gunakan metode Lagrange untuk mencari persamaan gerak berikut, kecuali ada pernyataan lain.
1. Cari persamaan diferensial gerak peluru dalam sebuah medan gravitasi seragam tanpa hambatan/gesekan udara. 2. Cari percepatan bola pejal seragam yang menggelinding dengan sempurna pada bidang miring. 3. Dua buah balok dengan massa sama m dihibungkan oleh sebuah tali yang lunak. Salah satu balok berada di atas meja yang licin (tanpa gesekan) dan yang lain tergantung pada ujung meja. Carilah percepatan sistem jika massa tali diabaikan. 4. Sebuah bola dengan massa m bergerak ke bawah pada sebuah bidang miring bermassa M dengan sudut kemiringan serta bebas bergerak pada bidang datar yang licin. Kontak antara bola dengan bidang miring adalah kasar sempurna. Carilah percepatan bidang miring. 5. Gunakan metode Hamilton untuk mencari persamaan gerak berikut : a. Bandul sederhana. b. Mesin Atwood sederhana. c. Benda yang meluncur ke bawah pada sebuah bidang miring.
102
