EJERCICIO ANGULOS DE EULER (zxz) A un rígido solido con un punto fijo se le aplican 3 rotaciones sucesivas según los ángulos eulerianos ,θ y ψ. cada uno de dichos ángulos es igual a π /2 a) determinar la matriz de transformación T b) determinar ángulo de rotación equivalente Φ c) determinar ecuación vectorial del eje de rotación L d) determinar ecuación secular y sus 3 raíces λ1, λ2 y λ3 e) determinar el desplazamiento de las siguientes partículas L, M, N
DESARROLLO a)
0 L :=
50
100 50
M :=
50
50 50
N :=
0
50
Como sabemos, las rotaciones se hacen con respecto a los ejes Z, X' y finalmente Z' por la convención ZXZ.
X, Y, Z sistema inercial (fijo) x1, x2 , x3 sistema móvil
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En el dibujo se aprecia la primera rotación respecto al al eje Z, en este caso =90°
Ahora con la figura resultante de la primera rotación sigue sig ue la segunda con respecto al eje x2, recordar que las rotaciones se van realizando a partir de los nuevos ejes ya rotados Con un Θ=90°
Finalmente se realiza una tercera rotación ahora con respecto re specto al eje z3 resultado de la rotación anterior, como se muestra en la figura, con un ψ=90°
Cada rotación puede ser escrita como 3 ecuaciones que se transforman en una matriz de
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Para la primera rotación sera así X1
X⋅ cos ( φ )⋅ i + Y⋅ sin sin ( φ )⋅ j
−X⋅ sin ( φ ) ⋅ i + Y⋅ cos cos ( φ )⋅ j
Y1
Z1
Z⋅ k
donde esta claro que i,j y k son versores tongo, i tongo, j tongo t ongo y k tongo. de módulo 1 por ello X1
cos ( φ )
sin ( φ ) 0
X
−sin ( φ ) cos ( φ ) 0 ⋅ Y
Y1
Z1
0
Z
1
0
así, la matriz de la primera rotación es esa. Saltándonos los pasos sencillos para las l as otras 2 rotaciones quedan las siguientes matrices X2
1
Y2
0
0
0
0 cos ( θ)
Z2
X1
1
sin ( θ) ⋅ Y1
−sin ( θ)
0
0
0 cos ( θ)
cos ( θ) Z1
0
−sin ( θ)
cos ( φ )
sin ( θ) ⋅
sin ( φ ) 0
X
−sin ( φ ) cos ( φ ) 0 ⋅ Y
cos ( θ)
0
0
Z
1
y con la tercera rotación en el nuevo eje Z2 Z2 X3
cos ( ψ )
sin ( ψ ) 0
X2
−sin ( ψ ) cos ( ψ ) 0 ⋅ Y2
Y3
Z3
X3
cos ( ψ )
0
0
Z2
1
sin ( ψ ) 0
1
0
cos ( φ )
0
sin ( φ ) 0
X
−sin ( ψ ) cos ( ψ ) 0 ⋅ 0 cos ( θ) sin ( θ) ⋅ −sin ( φ ) cos ( φ ) 0 ⋅ Y
Y3
Z3
0
0
0
1
−sin ( θ) cos ( θ)
0
0
Z
1
estas 3 matrices, se resumen en
cos ( ψ )
sin ( ψ ) 0
1
0
0
cos (φ )
sin ( φ ) 0
−sin ( ψ ) cos ( ψ ) 0 ⋅ 0 cos ( θ) sin (θ) ⋅ −sin(φ ) cos (φ ) 0
0
0
cos( ψ )⋅cos (φ )
0
1
−sin( θ) cos (θ)
0
0
1
cos( φ )⋅ sin(ψ ) sin(ψ ) ⋅ sin( θ) − cos ( θ) ⋅sin( ψ )⋅ sin(φ ) cos ( ψ ) ⋅ sin( φ ) + cos (θ)⋅ cos
sin( ψ ) − cos (ψ )⋅ cos ( θ)⋅ sin(φ ) cos ( ψ ) ⋅ cos (θ)⋅ cos (φ ) − sin( ψ )⋅ sin(φ ) cos (ψ )⋅ sin( θ) −cos ( φ ) ⋅ sin
sin( θ)⋅ sin sin(φ )
−cos (φ ) ⋅ sin(θ)
cos (θ)
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Así se determina la MATRIZ DE TRANSFORMACION O TOTAL DE ROTACIÓN, donde cada uno de los términos de la matriz corresponde al coseno director dir ector entre los ejes inerciales y los ejes móviles y si tenemos los siguientes ángulos π
φ :=
θ :=
2
cos ( ψ ) R :=
π
ψ :=
2
sin ( ψ ) 0
1
0
π 2
0
cos ( φ )
sin ( φ ) 0
−sin ( ψ ) cos ( ψ ) 0 ⋅ 0 cos ( θ) sin ( θ) ⋅ −sin ( φ ) cos ( φ ) 0
0
1 0
0
−sin ( θ)
cos ( θ)
0
0
1
0
0
1
→ 0 −1 0
1
0
0
esa es la matriz de rotación, si la multiplicamos por algún punto del sistema inicial coordenado, el resultado será ese punto en su posición final una vez efectuadas las 3 rotaciones. C) determinar la recta L sobre la cual se ejerce una sola rotación equivalente, esto quiere
decir que existe una recta L que se mantiene fija y a partir de esa se realiza una sola rotación equivalente que resume las 3 rotaciones antes mencionadas
XL
XL
0 −1 0 ⋅ YL
λ ⋅ YL
0 1
0
0
1
0 Z L
Se entiende que la primera matriz es la de rotación que esta rotando al vector, así, no cambia ni su dirección ni sentido (LLAMADO TEOREMA DE EULER)
Z L
Se pasa restando al otro lado 0 − λ
0
X L ⋅ Y 0 L 0 − λ Z L 1
0
−1 − λ
1
0
0 0
0
Se obtiene así un sistema homogéneo de ecuaciones 0 − λ
0
0
−1 − λ
1
0
ZL − XL⋅ λ
X L ⋅ Y 0 L 0 − λ Z L 1
ZL − XL⋅ λ → −YL⋅ ( λ + 1)
X − Z ⋅λ L L
Siempre existe un λ=1 que de hecho debe ser reemplazado
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Se tiene entonces: ZL − XL
0
YL⋅ 2 XL − ZL
0
XL
t
YL ZL
t
Se tiene entonces que ZL=XL , YL=0
0
Ecs paramétrica del eje de rotación L: XL=t, YL=0, ZL=t r ( t)
i y k son i tongo y k tongo
t ⋅i + t⋅ k
Este es un vector, o mejor dicho una recta paramétrica que cumple, que al ser rotada rot ada da la misma dirección y magnitud 0
por ejemplo
0
1
4
0 −1 0 ⋅ 0
1
0
0 4
4 = 0
4
Así se comprueba que al aplicar la matriz de rotación a un punto dentro de esta recta no varia
B) para el ángulo equivalente esta la siguiente ecuación 0
0
1
trasa ⋅ 0 −1 0
1
−1
0
LA trasa corresponde a la suma de la diagonal de la matriz
1 + 2⋅ cos ( Φ)
t11+t22+t33
0
1 + 2 co cos ( Φ)
asi
Φ
180°
Φ := π ANGULO DE ROTACION EQUIVALENTE
Esto quiere decir q si la figura se gira sobre la l a recta L (fija) antes determinada en un ángulo de 180 se tiene el mismo efecto realizado por las 3 rotaciones
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D) para la ecuación secular y sus 3 raíces
0 − λ
0
1
0
−1 − λ
0
1
0
2
asi
0 − λ
3
λ −λ −λ + 1
0 − λ
0
0 solve , λ →
λ 1 := 1
−1 1
λ 2 := −1
0
1
0
−1 − λ
0
1
0
2
3
→λ −λ −λ +1
0 − λ
en verdad son 1,-1,-1
λ 3 := −1
Ahora multiplicando la matriz de rotación por el punto L inicial i nicial nos entrega el punto L final 0
0
1
0
0 −1 0 ⋅
1
0
50
0 100
100 = −50
0
X Y Z
Lo mismo para M Y N 0
0
1
50
0 −1 0 ⋅ 50
1
0
0 50
0
0
1
0
= −50
50
50
0 −1 0 ⋅ 0
1
50
0 50
50 =
0
50
Si se dan cuenta como N pertenece al eje de rotación ro tación L calculado anteriormente no varia
POSICION INICIAL
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POSICION FINAL
En AZUL se aprecia el eje de rotación de la figura fig ura