PRACTICA 6 LABORATORIO FISICA 4 FIME

Marco Teórico

La difracción y la interferencia son dos cuestiones muy vinculadas, de modo que puede decirse que la difracción es una manifestación del fenómeno de la interferencia y este término se usa con frecuencia de forma alternativa al término interferencia, no obstante, la palabra difracción normalmente está más vinculada al fenómeno de la desviación de la propagación en linea recta de los frentes de onda. La interferencia y la difracción son fenómenos relativos a todas las ondas, no solo a las ondas ondas electrom electromagn agnétic éticas as como la luz, las ondas ondas mecánic mecánicas as también también interfie interfieren ren y difractan, de modo que es una situación general inherente a la naturaleza ondulatoria. Observa Observarr la difracci difracción ón de las ondas ondas es relativam relativamente ente común común en el mundo que nos rodea y quizás usted haya notado el fenómeno para las olas del mar cuando cruzan a través de una abertura o chocan con un obstáculo interpuesto en su camino. ientras las olas se mueven sin nada que las perturbe lo hacen en linea recta como frentes de onda planos y paralelos que se desplazan en la dirección de propagación, pero la propagación en linea recta se modifica cuando el frente de onda choca con un ob!eto, o encuentra una abertura en su camino. "espués de la abertura, o el ob!eto interpuesto, ya los frent frentes es de onda onda de!an de!an de ser ser planos planos para conve converti rtirse rse en frent frentes es de onda onda circulares abandonando la propagación en linea recta y se esparcen en el espacio, y este fenómeno es el que se vincula comúnmente con el término difracción. La figura # muestra el $doblado$ de las ondas planas que se mueven en el agua al pasar una abertura. Difracción de una sola rendija

%ratemos ahora la naturaleza de la difracción de &raunhofer que se produce en una sola rendi!a. 'n este tipo de difracción, como se apuntó arriba, las distancias fuente( ob!e ob!eto to y ob!e ob!eto to(p (pan anta tall lla a son son gran grande des s lo que que impl implic ica a que que las las onda ondas s se pued pueden en representar representar como lineas paralelas en la dirección dirección de propagación propagación de sus frentes. 'n la figura ) a la izquierda se muestra un t*pico patrón de difracción de &raunhofer vinculado a la rendi!a de ancho a que le da origen. 'l resto de las acotaciones mostradas en la figura las podrá conocer en detalle a continuación. +ara la descripción de la difracción de &rauhofer comencemos en la figura  a la derecha, en ella e-aminamos la luz de la rendi!a que se propaga en la dirección original rumbo a la pantalla, las ondas regeneradas están todas en fase en esta dirección y como todas via!an la misma distancia para alcanzar la pantalla llegan a ella también en fase. 'sto hace que el centro de la pantalla sea brillante por interferencia constructiva. i pensamos en la luz como rayos formados por part*culas, o corpúsculos, el fenómeno de la difrac difracció ción n de la luz nos lleva lleva tambi también én a conse consecu cuen encia cias s muy inter interesa esant ntes. es. +odr*amos, por e!emplo, imaginar un sencill*simo e-perimento para medir el $tama/o$ de tales part*culas0 simplemente simplemente pasar*amos luz, como la proveniente proveniente de una vela, por  ranu ranura ras s más más y más más estr estrec echa has s hast hasta a alca alcanz nzar ar una una que que apen apenas as perm permit itie iera ra su

transmisión. 'l diámetro de las $part*culas de luz$ ser*a apenas superior a la anchura de esta ranura. Hipótesis

Mediciones y cálculos

e utilizó un láser de 1e 2 3e, el cual estaba proyectado sobre una rendi!a, el propósito de esto fue medir el 4ngulo que forma y el área de la misma a continuación se muestra un gráfico que ilustra la instalación : ; #.5 cm Laser 

9endi!a

L ; 67 cm

Los datos a usar para conocer las variables son los siguientes m

#

 X 

#.5 cm

l

67 cm

8sando la formula para conocer el ancho de la rendi!a aSen ∅ mγ  =

a=

mγ  Sen ∅

9esultado final

mγ  ( 1)( 632.8 x 10 a= = Sen ∅ Sen ( 1.06 )

−4

)

= 0.0342 mm

8sando la fórmula para conocer el 4ngulo  X  l

=T g− ( )

∅

1

9esultado final

∅=

1

−

Tg

( )  X  l

=

Tg

1

−

(

1.3 cm 70 cm

)

=

1.06 °

Conclusiones

Bibliografía

http://bibliotecadigitalilceedu!"/sites/ciencia/#olu!en$/ciencia%/&'(/ht!/sec)* ht! http://www.fsic.ch/cursos/primero-!edio/difracci%C3%B3n-de-la-luz/