Unidad 3 CAPACITANCIA DE LINEAS DE TRANSMISION

INSTITUTO TECNOLOGICO DE ACAPULCO

DEPARTAMENTO DE METALMECANICA

ING. ELECTROMECANICA

SISTEMAS ELÉCTRICOS DE POTENCIA.

ING. AMADOR QUINTANA SOTO

HORARIO: 10:00 – 11:00 AM

ALUMNO: ALUMNO: Gerardo Igna!o Sa"!na# La$re" No. De on%ro": 0&'(0')1

UNIDAD '.

CAPACITANCIA DE LINEAS DE TRANSMISION

Ca*+o e",%r!o de $n ond$%or "argo - re%o Para comprender de una manera más fácil el campo magnético en una bobina o solenoide, es importante estudiar el campo magnético que genera una corriente eléctrica en un conductor recto.

Cuando se esparcen limaduras de hierro sobre el papel y se atraviesa un conductor recto por el que se hace pasar corriente eléctrica, se observa como las limaduras se alinean alrededor de conductor, tomando la forma de círculos concéntricos. Ampere ideo una regla para determinar la dirección del campo que rodea un conductor recto denominada regla de pulgar de la mano derecha. a densidad del !u"o magnético #, generada por una corriente a través de un conductor, puede calcularse con la siguiente e$presión% #& '( )*r +ónde% #& +ensidad del !u"o magnético en teslas. '& Permeabilidad del medio que rodea al conductor de m-A. (& (ntensidad de la corriente que circula por el conductor de amperes. &+istancia perpendicular entre el conductor y un punto determinado en metros.

/i el conductor se toma con la mano derecha de modo que el pulgar apunte en la dirección de la corriente convencional, los demás dedos que su"etan al conductor indicará la dirección del campo magnético. a inducción magnética, o densidad de !u"o, a una distancia perpendicular el de un conductor largo y recto por el que circula una corriente I, como muestra la 0gura )1.)2, se puede calcular a partir de

+onde -$ es la permeabilidad del medio que rodea al conductor. 3n los casos especiales del vacío, el aire y los medios no magnéticos, la permeabilidad  µ0 es

Cuando se usa esta constante con la ecuación 4)1.2)5, es necesario que la corriente esté en amperes, el campo en teslas y la distancia desde el conductor en metros.

+(6337C(A +3 P837C(A 373 +8/ P978/ +3#(+A A 97A CA:A a diferencia de potencial entre dos puntos A y # se de0ne como el traba"o reali;ado por el campo sobre la unidad de carga positiva para despla;arla desde A hasta #. /in embargo no se debe olvidar que la diferencia de potencial no es un traba"o y que sus unidades vienen en voltios. 9n voltio sería la diferencia de potencial entre dos puntos de un campo eléctrico cuando ese campo reali;a un traba"o de 2 < para llevar la unidad de carga positiva desde el primer punto hasta el segundo. /e de0nía como potencial en un punto de un campo, la energía potencial que posee en ese punto la unidad de carga positiva, por lo tanto% = & 3p - q> & ? @ - r /iendo @ la carga que crea el campo y r la distancia desde ella al punto considerado. +ado que el campo electrostático es conservativo%

F &  grad  3p y E &  grad  =

Puesto que 3p & q>B= se deduce que el traba"o reali;ado por la fuer;a del campo sobre una carga q> para llevarla desde la posición 2 a la ) viene dado por% 2D) & 3p2  3p) & q>E 4=2  =)5 +onde se puede igualar la diferencia de potencial entre dos puntos de un campo eléctrico con el traba"o reali;ado por las fuer;as del campo para llevar la unidad de carga positiva de 2 a ). /i lo que queremos es de0nir el potencial en un punto lo haremos diciendo que es igual al traba"o reali;ado por las fuer;as del campo para llevar la unidad positiva de carga desde ese punto hasta el in0nito 4fuera del campo5% 2Dfuera del campo & 3p2 & q>E=2 Ahora podemos de0nir las unidades de potencial en un campo eléctrico. 3n el sistema internacional la unidad de potencial es el voltio 4volt5. +e la propia de0nición de potencial se deduce que% 2< & 2voltE2C +e igual forma y teniendo en cuenta las equivalencias de uee 4q5 y erg. con C y < se deduce que la unidad electrostática de potencial 4unidad en el sistema electrostático5 tiene la siguiente equivalencia% 2 uee 4=5 & FGG volt.