BAB 2 RANGKAIAN ARUS SEARAH DC.pdf

RANGKAIAN ARUS SEARAH (DC)

2

2.1 Arus Searah (DC) Pada rangkaian DC hanya melibatkan arus dan tegangan searah, yaitu arus dan tegangan yang tidak berubah terhadap waktu. Elemen pada rangkaian DC meliputi: i) baterai ii) hambatan dan iii) kawat penghantar Baterai menghasilkan e.m.f untuk menggerakkan elektron yang akhirnya menghasilkan aliran listrik. Sebutan “rangkaian” sangat cocok digunakan karena dalam hal ini harus terjadi suatu lintasan elektron secara lengkap – meninggalkan kutub negatif dan kembali ke kutub positif. Hambatan kawat penghantar sedemikian kecilnya sehingga dalam prakteknya harganya dapat diabaikan. Bentuk hambatan (resistor) di pasaran sangat bervariasi, berharga mulai 0,1 Ω sammpai 10 MΩ atau lebih besar lagi. Resistor standar untuk toleransi ± 10 % biasanya bernilai resistansi kelipatan 10 atau 0,1 dari:

10

12

15

18

22

27

33

39

47

56

68

82

Sebuah rangkaian yang sangat sederhana terdiri atas sebuah baterai dengan sebuah resistor ditunjukkan pada gambar 2.1-a. Perhatikan bagaimana kedua elemen tersebut digambarkan dan bagaimana menunjukkan arah arus (dari kutub positif melewati resistor menuju kutub negatif).

Rangkaian Arus Searah (DC) 7

Gambar 2.1 Rangkaian arus searah : a) Pemasangan komponen dan arah arus dan b) Penambahan komponen saklar dan hambatan dalam. Pada gambar 2.1-b, telah ditambahkan dua komponen lain pada rangkaian, yaitu: i) Sebuah saklar untuk memutus rangkaian. ii) Sebuah resistor dengan simbol r (huruf kecil) untuk menunjukkan fakta bahwa tegangan baterai cenderung untuk menurun saat arus yang ditarik dari baterai tersebut dinaikkan.

Saklar mempunyai dua kondisi:

ON :

Kondisi ini biasa disebut sebagai “hubung singkat” (shot circuit), dimana secara ideal mempunyai karakteristik: V = 0 untuk semua harga I (yaitu R = 0)

OFF : Kondisi dimana arus tidak mengalir atau biasa disebut sebagai “rangkaian terbuka” (open circuit), secara ideal mempunyai karakteristik: I = 0 untuk semua harga V (yaitu R = ∞).

Untuk menganalisis lebih lanjut, rangkaian di atas perlu dipahami hukum dasar rangkaian yang disebut hukum Kirchhoff. Terdapat beberapa cara untuk menyatakan hukum Kirchhoff, kita coba untuk menyatakan supaya mudah diingat:

8 ELEKTRONIKA DASAR

Gambar 2.2 Rangkaian sederhana dengan tiga loop

i) Arus total yang masuk pada suatu titik sambungan/cabang adalah nol (Hukum I, disebut KCL – Kirchhoff curent law ).

∑i

n

=0

(2.1)

Arah setiap arus ditunjukkan dengan anak panah, jika arus berharga positif maka arus mengalir searah dengan anak panah, demikian sebaliknya. Dengan demikian untuk rangkaian seperti pada gambar 2.2 kita dapat menuliskan:

∑i

n

=0

− I1 + I 2 + I 3 = 0

Tanda negatif pada I 1 menunjukkan bahwa arus keluar dari titik cabang dan jika arus masuk titik cabang diberi tanda positif.

ii) Pada setiap rangkaian tertutup (loop), jumlah penurunan tegangan adalah nol (Hukum II, sering disebut sebagai KVL – Kirchhoff voltage law)

∑V

n

=0

(2.2)


Pada gambar 2.2 dengan menggunakan KVL kita dapat menuliskan tiga persamaan , yaitu:

Untuk loop sebelah kiri

:

− E1 + R3 I 3 + R1 I 1 = 0

Untuk loop sebelah kanan

:

− E 2 + R2 I 2 + R1 I 1 = 0

Untuk loop luar

:

− E1 + R3 I 3 − R 2 I 2 + E 2 = 0

Kembali ke rangkaian pada gambar 2.1, bahwa semua komponen dilewati arus I. Menurut hukum II berlaku:

∑V

n

=0

−E + I r+ I R=0

(2.3)

jadi besarnya arus yang mengalir tersebut adalah

I=

E (R + r )

Kita tertarik pada V =I R =E

R (R + r )

(2.4)

atau dari persamaan 2.3 diperoleh V =E−I r

(2.5)

Persamaan 2.5 memperlihatkan bahwa tegangan V merupakan hasil penurunan tegangan akibat adanya beban yang dialiri arus. Simbul r disebut hambatan dalam baterai. Nampak bahwa V merupakan bagian (fraksi) dari E. Rangkaian semacam ini biasa disebut sebagai “pembagi tegangan” (akan dibicarakan lebih lanjut).

10 ELEKTRONIKA DASAR

2.2 Resistor dalam Rangkaian Seri dan Paralel Ini merupakan konsep dasar yang memungkinkan kita secara cepat dapat menyederhanakan rangkaian yang relatif kompleks.

a)

b)

Gambar 2.3 Resistor dalam rangkaian: a) seri dan b) paralel.

Seperti terlihat pada gambar 2.3-a, pada rangkaian seri semua resistor teraliri arus yang sama. Jika arus yang mengalir sebesar I, kita mempunyai V = I ( R1 + R2 + R3 ) V / I = R = R1 + R2 + R3

(2.6)

Nampak bahwa untuk rangkaian seri, ketiga resistor tersebut dapat digantikan dengan sebuah resistor tunggal sebesar R. Pada rangkaian paralel (gambar 2.3-b), nampak bahwa masing-masing resistor mendapat tegangan yang sama. Jadi I 1 = V / R1 I 2 = V / R2 I 3 = V / R3


dan I = I1 + I 2 + I 3  1 1 1   V / R = V  + +  R1 R2 R3  1 1 1 1 = + + R2 R1 R2 R3

(2.7)

G = G1 + G 2 + G 3

(2.8)

atau

dimana G biasa disebut sebagai konduktansi, jadi G = 1/R, dinyatakan dalam satuan siemen (dengan simbul S atau mho atau Ω-1).

2.3 Pembagi Tegangan (Potential Divider) Biasanya rangkaian ini digunakan untuk memperoleh tegangan yang diinginkan dari suatu sumber tegangan yang besar. Gambar 2.4 memperlihatkan bentuk sederhana rangkaian pembagi tegangan, yaitu diinginkan untuk mendapatkan tegangan keluaran v o yang merupakan bagian dari tegangan sumber v I dengan memasang dua resistor R1 dan R 2 .

Gambar 2.4 Rangkaian pembagi tegangan


Nampak bahwa arus i mengalir lewat R1 dan R2, sehingga v I = vo + v S

(2.9)

v S = i R1

(2.10)

vo = i R2

(2.11)

v I = i R 2 + i R1

(2.12)

Dari persamaan 2.10 dan 2.12 diperoleh v o / v S = R 2 / R1

(2.13)

Nampak bahwa tegangan masukan terbagi menjadi dua bagian ( v o , v S ), masing-masing sebading dengan harga resistor yang dikenai tegangan tersebut. Dari persamaan 2.11 dan 2.12 kita peroleh

vo = v I ×

R2 (R1 + R2 )

(2.14)

Rangkaian pembagi tegangan adalah sangat penting sebagai dasar untuk memahami rangkaian DC atau rangkaian elektronika yang melibatkan berbagai komponen yang lebih rumit.

2.4 Pembagi Tegangan Terbebani Gambar 2.5 memperlihatkan suatu pembagi tegangan dengan beban terpasang pada terminal keluarannya, mengambil arus i 0 dan penurunan tegangan sebesar v 0 . Kita akan mencoba menemukan hubungan antara i 0 dan v 0 .

Jika arus yang mengalir

melalui R1 sebesar i seperti ditunjukkan dalam gambar, maka arus yang mengalir lewat R2 adalah sebesar i − i 0 . Kita mempunyai v I − v0 = i × R1

(2.15)


Gambar 2.5 Rangkaian pembagi tegangan terbebani.

Tegangan pada ujung-ujung beban adalah v 0 = (i − i 0 ) × R 2 v 0 = i × R2 − i0 × R 2

Persamaan 2.15 dan 2.16 dapat dituliskan kembali masing-masing menjadi v I × R 2 − v 0 × R 2 = i × R1 × R 2 dan v 0 × R1 + i0 × R1 × R 2 = i × R1 × R 2

dari keduanya diperoleh v I × R 2 − v 0 × R 2 = v 0 × R1 + i 0 × R1 × R 2 atau v 0 × (R1 + R 2 ) = v I × R 2 − i 0 × R1 × R 2 atau v0 = v I ×

R2 R1 × R 2 − i0 (R1 + R2 ) (R1 + R 2 )


(2.16)

v 0 = v 0 / C − i 0 × RP

(2.17)

dimana v 0 / C adalah besarnya tegangan v 0 tanpa adanya beban, yaitu saat i 0 = 0 , dan harga ini disebut sebagai tegangan keluaran saat rangkaian terbuka (open-circuit output voltage) sebesar

v0 / C = v I ×

R2 (R1 + R 2 )

(2.18)

dengan RP =

R1 × R 2 (R1 + R 2)

(2.19)

disebut sebagai “rsistansi sumber”, dimana harganya sama dengan resistansi R1 dan R 2 yang dihubungkan secara paralel. Harga v 0 / C atau RP tergantung pada sifat dari beban, sehingga efek v 0 akibat besarnya beban dapat dengan mudah dihitung dengan menggunakan penyederhanaan rangkaian seperti terlihat pada gambar 2.6.

Gambar 2.6 Penyederhanaan rangkaian pembagi tegangan

Suatu contoh sederhana misalkan beban yang terpasang adalah berupa hambatan sebesar R L , maka tegangan keluaran mengikuti persamaan pembagi tegangan yaitu sebesar


v0 = v0 / C ×

RL R L + RP

dimana v 0 / C dan RP masing-masing mengikuti persamaan 2.18 dan 2.19.

2.5 Pembagi Arus (Current Divider) Rangkaian pembagi arus tidaklah sepenting rangkaian pembagi tegangan, namun perlu dipahami utamannya saat kita menghubungkan alat ukur arus secara paralel.

Gambar 2.7 Rangkaian pembagi arus

Pada gambar 2.7 nampak bahwa v diambil dari resistor R1 dan R 2 , jelas bahwa i I = i0 + i S

(2.20)

i S = v / R1

(2.21)

i0 = v / R2

(2.22)

iI =

v v + R 2 R1

(2.23)

Dari persamaan 2.21 dan 2.22 diperoleh

i 0 R1 = i S R2


(2.24)

atau i0 iS

=

G2 G1

(2.25)

dimana G = 1 / R = konduktasi. Persamaan 2.25 menunjukkan bahwa arus masukan terbagi menjadi dua bagian ( i 0 dan i S ), masing-masing sebanding dengan besarnya harga konduktansi yang dilewati arus tersebut. Dari persamaan 2.22 dan 2.23 diperoleh i0 = v / R2 1  i   i 0 =  I   + R 2 G 1 G 2    i0 = i I ×

G2 G1 + G 2

(2.26)

Jadi arus keluaran i 0 merupakan bagian (fraksi) dari arus masukan.

2.6 Teorema Thevenin Kembali pada pembahasan pembagi tegangan yang terbebani, hasil yang diperoleh dari penyederhanaan rangkaian merupakan salah satu kasus dari teorema Thevenin. Secara singkat teorema Thevenin dapat dikatakan sebagai berikut.

“Jika suatu kumpulan rangkaian sumber tegangan dan resistor dihubungkan dengan dua terminal keluaran, maka rangkaian

tersebut

dapat

digantikan

dengan

sebuah

rangkaian seri dari sebuah sumber tegangan rangkaian terbuka v 0 / C dan sebuah resistor RP ”

Gambar 2.8 menunjukkan suatu jaringan rangkaian yang akan dihubungkan dengan sebuah beban R L . Kombinasi seri v 0 / C dan RP pada gambar 2.8-d merupakan rangkaian ekivalen/setara Thevenin.


Gambar 2.8 Skema terbentuknya rangkaian setara Thevenin

Ada beberapa kondisi ekstrem dari rangkaian pada gambar 2.8, seperti misalnya saat R L = ∞ dan R L = 0 .

Harga R L = ∞ berada pada kondisi rangkaian terbuka,

seolah-olah R L dilepas dari terminal keluaran, dengan demikian diperoleh tegangan rangkaian terbuka sebesar V0 / C (lihat gambar 2.8-b).

Saat R L = 0 (gambar 2.8-c)

berarti rangkaian berada pada kondisi hubung singkat (kedua ujung terminal terhubung langsung) dengan arus hubung singkat I S / C sebesar

IS /C =

V0 / C RP


(2.27)

Pada beberapa rangkaian, perhitungan V0 / C ataupun I S / C kemungkinan sangat sulit untuk dilakukan. Langkah yang paling mudah adalah dengan menghitung harga RP (harga resistansi yang dilihat dari kedua ujung terminal keluaran). Dalam hal ini RP dihitung dengan melihat seolah-olah tidak ada sumber tegangan.

2.7 Teorema Norton Teorema ini merupakan suatu pendekatan analisa rangkaian yang secara singkat dapat dikatakan sebagai berikut.

“Jika suatu kumpulan rangkaian sumber tegangan dan resistor dihubungkan dengan dua terminal keluaran, maka rangkaian

tersebut

dapat

digantikan

dengan

sebuah

rangkaian paralel dari sebuah sumber arus rangkaian hubung singkat I N dan sebuah konduktansi G N ”

Gambar 2.9 Skema terbentuknya rangkaian setara Norton


Pada gambar 2.9, rangkaian setara Norton digambarkan dengan kombinasi paralel antara sebuah sumber arus I N dan sebuah konduktan G N (lihat gambar 2.9-d). Jika rangkaian ini akan dibebani dengan sebuah beban konduktan G L , maka ada dua harga ekstrem yaitu G L = ∞ dan G L = 0 . Harga G L = ∞ (atau R L = 0 ) berada pada kondisi hubung singkat dan arus hubung singkat I S / C sama dengan I N . Sedangkan harga G L = 0 (atau R L = ∞ ) berada pada kondisi rangkaian terbuka, dimana terlihat bahwa V0 / C merupakan tegangan rangkaian terbuka. Dengan demikian untuk rangkaian setara Norton berlaku

I N = IS /C

dan

GN =

IN V0 / C

(2.28)

Soal Latihan Perhatikan rangkaian berikut:

i)

Dengan menggunakan teorema Thevenin, tentukan arus yang mengalir pada resistor 3 ohm.

ii)

Dengan menggunakan teorema Norton, tentukan arus yang mengalir pada resistor 3 ohm.


BAB 2 RANGKAIAN ARUS SEARAH DC.pdf

Recommend Documents