2.1 ADICIÓN DE CARGA A UN CONDUCTOR Cuando a un cuerpo se le dota de propiedades eléctricas, es decir, adquiere cargas eléctricas, se dice que ha sido electrizado.
Algunos átomos tienen más facilidad para perder sus electrones que otros. Si un material tiende a perder algunos de sus electrones cuando entra en contacto con otro, se dice que es más positivo en la serie triboelectrica.
Si un material tiende a capturar electrones, cuando entra en contacto con otro material, dicho material es más negativo en la serie triboelectrica.
Ley de Faraday
La ley de induccin electromagnética de !araday "o simplemente ley de !araday# establece que el volta$e inducido en un circuito cerrado es directamente proporcional a la rapidez con que cambia en el tiempo el flu$o magnético que atraviesa una superficie cualquiera con el circuito como borde.
Ley de Ampere
La ley de Ampere establece que para cualquier trayecto de bucle cerrado, la suma de los elementos de longitud multiplicado por el campo magnético en la direccin de esos elementos de longitud, es igual a la permeabilidad multiplicada por la corriente eléctrica encerrada en ese bucle.
Ley de Gauss
%l flu$o eléctrico total fuera de una superficie cerrada es igual a la carga encerrada, dividida por la permitividad. %l flu$o eléctrico a través de un área, se define como el campo eléctrico multiplicado por el área de la superficie proyectada sobre un plano perpendicular al campo.
!recuentemente debemos resolver problemas de campos, en los cuales se involucran dos regiones de diferentes materiales, y en consecuencia con diferentes propiedades de conductividad, permeabilidad.
ELECTRIZACIÓN
Cuando a un cuerpo se le dota de propiedades eléctricas, es decir, adquiere cargas eléctricas, se dice que ha sido electrizado. &ara e'plicar como se origina la electricidad estática, hemos de considerar que la materia está hecha de átomos, y los átomos de part(culas cargadas, un n)cleo rodeado de una nube de electrones. *ormalmente, la materia es neutra "no electrizada#, tiene el mismo n)mero de cargas positivas y negativas. Algunos átomos tienen más facilidad para perder sus electrones que otros. Si un material tiende a perder algunos de sus electrones cuando entra en contacto con otro, se dice que es más positivo en la serie +riboeléctrica. Si un material tiende a capturar electrones cuando entra en contacto con otro material, dicho material es más negativo en la serie triboeléctrica.
Conductores, aisladores y semiconductores:
Cuando un cuerpo neutro es electrizado, sus cargas eléctricas, ba$o la accin de las fuerzas correspondientes, se redistribuyen hasta alcanzar una situacin de equilibrio. Algunos cuerpos, sin embargo, ponen muchas dificultades a este movimiento de las cargas eléctricas por su interior y slo permanece cargado el lugar en donde se deposit la carga neta. tros, por el contrario, facilitan tal redistribucin de modo que la electricidad afecta finalmente a todo el cuerpo. Los primeros se denominan aisladores y los segundos conductores. %sta diferencia de comportamiento de las sustancias respecto del desplazamiento de las cargas en su interior depende de su naturaleza (ntima. As(, los átomos de las sustancias conductoras poseen electrones e'ternos muy débilmente ligados al n)cleo en un estado de semi-libertad que les otorga una gran movilidad, tal es el caso de los metales. %n las sustancias aisladoras, sin embargo, los n)cleos atmicos retienen con fuerza todos sus electrones, lo que hace que su movilidad sea escasa.
FORMAS DE ELECTRIZACIÓN
Cuando un cuerpo cargado eléctricamente se pone en contacto con otro inicialmente neutro, puede transmitirle sus propiedades eléctricas. %ste tipo de electrizacin denominada por contacto se caracteriza porque es permanente y se produce tras un reparto de carga eléctrica que se efect)a en una proporcin que depende de la geometr(a de los cuerpos y de su composicin. %'iste, no obstante, la posibilidad de electrizar un cuerpo neutro mediante otro cargado sin ponerlo en contacto con él.
Electrización por frotamiento:
La electrizacin por frotamiento se e'plica del siguiente modo. &or efecto de la friccin, los electrones e'ternos de los átomos del pao de lana son liberados y cedidos a la barra de ámbar, con lo cual ésta queda cargada negativamente y aquél positivamente. %n términos análogos puede e'plicarse la electrizacin del vidrio por la seda.
La electrización por contacto:
%s considerada como la consecuencia de un flu$o de cargas negativas de un cuerpo a otro. Si el cuerpo cargado es positivo es porque sus correspondientes átomos poseen un defecto de electrones, que se verá en parte compensado por la aportacin del cuerpo neutro cuando ambos entran en contacto. %l resultado final es que el cuerpo cargado se hace menos positivo y el neutro adquiere carga eléctrica positiva.
Electrización por inducción:
La electrizacin por influencia o induccin es un efecto de las fuerzas eléctricas. /ebido a que éstas se e$ercen a distancia, un cuerpo cargado positivamente en las pro'imidades de otro neutro atraerá hacia s( a las cargas negativas, con lo que la regin pr'ima queda cargada negativamente. Si el cuerpo cargado es negativo entonces el efecto de repulsin sobre los electrones atmicos convertirá esa zona en positiva. %n ambos casos, la separacin de cargas inducida por las fuerzas eléctricas es transitoria y desaparece cuando el agente responsable se ale$a suficientemente del cuerpo neutro
Electrización por el Efecto Fotoeléctrico:
Sucede cuando se liberan electrones en la superficie de un conductor al ser irradiado por luz u otra radiacin electromagnética.
Electrización por Electrólisis:
/escomposicin qu(mica de una sustancia, corriente eléctrica continua.
producida por el paso de una
Electrización por Efecto Termoeléctrico:
Significa producir electricidad por la accin del calor.
2.1.1 y 2.1.2 CONDUCTORES CON FRONTERAS SUAVES Y CON PICOS Si el campo e'iste en una regin compuesta por dos medios diferentes, las condiciones que el campo debe cumplir en la interfaz que separa los medios de comunicacin de denominan condiciones de frontera. %stas condiciones son )tiles para determinar el ámbito de un lado de la frontera si se conoce el campo en el otro lado. bviamente, las condiciones serán dictadas por el tipo de material de los medios de comunicacin que están hechos.
Sean ambos medios definidos por sus permitividades eléctricas 0 y 1, o bien, en términos de sus constantes dieléctricas 20 y 21. %n el medio 0 está definido un campo eléctrico % y un vector desplazamiento dieléctrico / y que se relacionan linealmente seg)n, similar situacin se presenta en el dieléctrico 1. Si no e'isten cargas libres en la interfaz "es decir, las cargas no son deliberadamente colocadas all(# entonces no sufre ning)n cambio en la frontera.
Como se mencion anteriormente, las condiciones de frontera se aplican generalmente en la b)squeda del campo eléctrico en un lado de la frontera dado el
ámbito en el otro lado. Además de esto, podemos usar las condiciones de frontera para determinar la refraccin, el campo eléctrico de la interfaz3 Dieléctrico (r!" y dieléctrico (r#" Conductores y dieléctricos Conductor y espacio li$re
&ara determinar las condiciones de frontera, tenemos que utilizar las ecuaciones de 4a'5ell3
+ambién tenemos que descomponer la intensidad del campo eléctrico % en dos componentes ortogonales3
2.2 CONDICIONES PARA APLICAR LA METODOLOGIA %l método del &otencial espontáneo se basa en medir entre dos puntos del terreno, cual es la diferencia de potencial eléctrica generada de forma natural en el subsuelo. %l origen de estos campos eléctricos naturales "potenciales espontáneos# está asociado a diferentes fenmenos como por e$emplo a las variaciones de las propiedades del terreno "cambios de humedad, de su qu(mica, etc.#, la presencia de cuerpos metálicos, actividad biolgica de la materia orgánica, etc.. Sin embargo de todo el con$unto de potenciales espontáneos, el que nos interesa es el denominado &otencial electrocinético "%lectro6inetic potential o Streaming potential# dado que su génesis está ligada al paso de un fluido a través de un medio poroso. &or consiguiente, el ob$etivo de este método se reduce simplemente a detectar en nuestro registro de campo, las variaciones espaciales del potencial electrocinético.
2.2.1 CONDICIONES TEORICAS %otencial electrocinético&
%l paso de una solucin de resistividad eléctrica 7 y viscosidad 8 a través de un medio capilar o poroso, puede generar un gradiente de potencial eléctrico a lo largo de la trayectoria del flu$o. %ste potencial es lo que se conoce como &otencial electrocinético. Seg)n /a6hnov , la génesis de este potencial se debe a la adsorcin preferencial de iones de la misma polaridad "en general aniones# en la superficie de los granos, formando una capa fi$a. Como respuesta a este fenmeno, se produce un enriquecimiento por parte del fluido intersticial de iones de polaridad opuesta formando otra capa "en este caso mvil#, de forma que en presencia de un gradiente hidráulico, el movimiento del agua intersticial y por tanto de la capa mvil, genera una carga neta de separacin en la direccin del movimiento. %stas dos capas es lo que se conoce como la doble capa de 9elmotz.
&ara un tubo capilar la amplitud del potencial electocinético : entre los dos e'tremos del conducto poroso, viene definido por la ecuacin de 9elmholtz , en donde ; es la constante dieléctrica, 7 la resistividad, 8 la viscosidad del electrolito, <& el incremento de presin en los e'tremos del capilar, y = es el potencial >eta o potencial eléctrico de la doble capa de 9elmholtz. Al cociente :?<& se le denomina @electro6inetic coupling coeficient.
Sin embargo, el uso de esta ecuacin en problemas reales es poca práctica dado que3 B %n general la estimacin de = en las rocas no es nada sencillo. B Se basa en el estudio de un tubo capilar y por tanto no tiene en cuenta la comple$idad de un medio poroso, en donde la relacin granolumetr(apermeabilidad del medio, la forma y tortuosidad de los poros, as( como otros factores, tienen una gran importancia en el comportamiento del potencial. B %fectos secundarios "i.e. los observados en los minerales de las arcillas# pueden enmascarar los potenciales electrocinéticos puros, complicando por tanto la interpretacin de los resultados. &or todo ello, los investigadores centraron sus esfuerzos en determinar y evaluar la influencia de distintos factores en el comportamiento del potencial electrocinético, tanto en terrenos no consolidados "arcillas, limos y arenas# como en medios fisurados
2.2.2 CONDICIONES GEOLOGICAS Estudio del potencial en terrenos no consolidados:
%n este ámbito destaca el traba$o de gilvy. %n este estudio se realiza un profundo análisis de la influencia que tienen sobre el valor del potencial, factores como el gradiente hidráulico, el tamao de grano, la permeabilidad, as( como la concentracin de sal en un fluido.
tilizando arenas de cuarzo limpias y ba$o la hiptesis de régimen laminar, en donde la ley de /arcy tiene validez, las principales conclusiones que se derivaron de este estudio fueron3 B A medida que aumentamos el gradiente de presin del fluido, la amplitud del potencial también incrementa su valor, pero siempre en valores negativos. B /ado un gradiente hidráulico, las mayores amplitudes del potencial electrocinética se obtienen para terrenos de permeabilidad entre DE-FE /arcy "corresponden a arenas de tamao de grano medio#. B !i$ado un gradiente hidráulico y una permeabilidad, un aumento de la concentracin de sal del fluido conlleva una disminucin significativa del valor del potencial, llegándose incluso a valores casi imperceptibles. %ste aspecto limitará el uso del método del &otencial espontáneo en problemas en donde el aguas presente elevada salinidad.
Estudio del potencial en medios fisurados:
A diferencia de los terrenos no consolidados, el estudio del potencial en medios fisurados no ha sido tan amplio. %n este sentido destaca el traba$o de Gogolosvs6y, en el que intenta establecer la relacin e'istente entre el potencial y algunos de los parámetros que definen un material fisurado3 la apertura de las fisuras, la e'istencia o no de relleno, y la proporcin de finos y arenas presentes en el relleno.
Tam$ién $a'o la ipótesis de ré)imen laminar, las conclusiones m*s importantes +ue se deriaron de los ensayos fueron las si)uientes:
B &ara distintas aperturas de fisuras sin relleno, se observ que cuanto menor sea la apertura mayor será la magnitud del potencial electrocinético "en valores negativos#. +ambién se apreci que el orden de magnitud de los valores de potencial obtenidos, eran muy pequeos en comparacin con los observados para materiales no consolidados.
Dada una apertura de fisura de -mm y diferentes cantidades de relleno arenoso, se o$seró +ue:
0. *o e'iste una relacin de proporcionalidad entre el potencial y la cantidad de relleno, es decir dado un gradiente hidráulico, más cantidad de relleno arenoso no implica valores de potencial más grande. Los valores má'imos de potencial se obtuvieron para un relleno apro'imado del HE I. 1. %l orden de magnitud de los valores obtenidos son mucho más grande que los obtenidos para fisuras sin relleno, pero sin llegar a los niveles medidos en terrenos no consolidados. B &or )ltimo, dada una apertura de fisura de Jmm y rellena al 0EEI con diferentes mezclas de arena y arcilla, se observ que fi$ado el gradiente hidráulico, a medida que aumenta la proporcin de arcilla en el relleno, el valor del potencial electrocinético disminuye, si bien el orden de magnitud de éstos valores "siempre negativos# contin)an siendo muy superiores a los observados para fisuras sin ning)n tipo de relleno. %n definitiva, la deteccin de focos de filtracin en medios fisurados precisará de la e'istencia de fisuras de pequea apertura y con cierto relleno "preferentemente arenoso#, de forma que la magnitud del potencial generado por el flu$o de agua, sea lo suficientemente significativo como para ser medido. %n caso contrario la localizacin de áreas de filtracin es prácticamente imposible. A estas limitaciones, al igual que pasaba en terrenos no consolidados, hemos de sumarle la influencia de la concentracin de sal en el fluido en donde recordemos, un incremento de la salinidad del agua conlleva una disminucin de la magnitud del potencial.
2.3 COMPORTAMIENTO DE LAS LINEAS EQUIPOTENCIALES DE UN CUERPO CARGADO Las l(neas equipotenciales forman superficies equipotenciales que son el lugar geométrico de los puntos que tienen el mismo potencial. Aunque se trata de superficies tridimensionales, cuando hacemos una representacin en un papel "simplificamos la realidad tridimensional a las dos dimensiones del dibu$o#, la traza de la superficie equipotencial sobre el papel es lo que llamamos l(nea equipotencial.
Las l(neas equipotenciales son intersecciones de las superficies equipotenciales con el plano del dibu$o. *tese que las l(neas equipotenciales no pueden cortarse "un punto no puede tener dos potenciales distintos al mismo tiempo#. Las l(neas equipotenciales no tienen ninguna direccin definida. na carga de prueba situada sobre una l(nea equipotencial no tiende a seguirla, sino a avanzar hacia otras de menor potencial. Al contrario que las l(neas de campo eléctrico, las l(neas equipotenciales son siempre continuas. *o tienen principio ni final. Las l(neas de campo eléctrico cortan a las equipotenciales y son perpendiculares a ellas, porque van en la direccin para la que el cambio de potencial por unidad de distancia es má'imo. "Si hubiera una componente del campo eléctrico paralela har(a falta traba$o para mover una carga a lo largo de la l(nea equipotencial, contra la componente del campo. K eso entra en contradiccin con la definicin de potencial.# La separacin de las l(neas equipotenciales indica la intensidad del campo eléctrico. Cuanto más $untas están, mayor es el mdulo del campo. "&or supuesto, suponiendo que las l(neas equipotenciales se hayan trazado con una diferencia de potencial fi$a de una a la siguiente# Si las l(neas equipotenciales tienen una separacin uniforme, se puede asumir que el campo eléctrico es constante.
2.4 TRABAJO DE CAMPO
%l traba$o de campo es el momento en la investigacin que lleva a aplicar los instrumentos de obtencin de datos "observacin, entrevista, cuestionario, etc.# a la poblacin, fenmeno o proceso ob$eto de estudio. %n métodos eléctricos el traba$o de campo seria tomar mediciones en registros eléctricos como la resistividad, conductividad y el volta$e de las formaciones.
%l método del &otencial espontáneo "Self-potencial o Spontaneous potential# es un método de prospeccin eléctrica que tuvo sus or(genes en la b)squeda de recursos minerales, si bien su uso se ampli al mundo de la ingenier(a civil y medioambiental, resultando ser una herramienta eficaz en el análisis de problemas de filtracin de aguas en el subsuelo. +écnica de aplicacin generalizada en la década de los E y principios de los ME, hoy en d(a es una técnica en desuso dadas las prestaciones que nos ofrecen otros métodos en este ámbito "i.e. +omograf(a eléctrica#. Sin embargo la sencillez del equipo que precisa as( como la facilidad de implementacin en el campo, $ustifican la descripcin de este método. %l método del &otencial espontáneo se basa en medir entre dos puntos del terreno, cual es la diferencia de potencial eléctrica generada de forma natural en el subsuelo. %l origen de estos campos eléctricos naturales "potenciales espontáneos# está asociado a diferentes fenmenos como por e$emplo a las variaciones de las propiedades del terreno "cambios de humedad, de su qu(mica, etc.#, la presencia de cuerpos metálicos, actividad biolgica de la materia orgánica, etc.. Sin embargo de todo el con$unto de potenciales espontáneos, el que nos interesa es el denominado &otencial electrocinético "%lectro6inetic potential o Streaming potential# dado que su génesis está ligada al paso de un fluido a través de un medio poroso. &or consiguiente, el ob$etivo de este método se reduce simplemente a detectar en nuestro registro de campo, las variaciones espaciales del potencial electrocinético.
Tipos de confi)uraciones en la captura de los datos:
A la hora de realizar las medidas de campo, que al igual que en +omograf(a eléctrica se disponen en forma de perfiles, podemos optar por diferentes procedimientos. Si bien todos ellos se han utilizado con é'ito en diferentes traba$os, la susceptibilidad a errores sistemáticos hacen que ciertos dispositivos sean más idneos que otros.
Confi)uración del )radiente:
%sta técnica solo precisa 1 electrodos, y se basa en medir mediante el milivolt(metro, cual es la diferencia de potencial entre los dos electrodos, siendo la distancia entre ambos invariable. &ara ello, en primer lugar definiremos quien es el electrodo A y G y los uniremos a la terminal positiva y negativa del milivolt(metro respectivamente. Nealizada la primera medida, ahora sin cambiar la polaridad del dispositivo as( como la distancia electrdica, procederemos a tomar el resto de medidas a lo largo del perfil, de forma que el electrodo A ocupe siempre la posicin que ocupaba el G en la anterior medida. Si la distancia fi$a entre los dos electrodos es relativamente pequea en comparacin con la longitud de onda de la anomal(a, este procedimiento representa esencialmente el gradiente del potencial espontáneo en la direccin del perfil de reconocimiento. &ara obtener la variacin espacial del valor total del potencial, basta con ir sumando cada uno de estos gradientes.
Confi)uración de $ase fi'a (o campo total":
%ste dispositivo, en el que solo se precisan también 1 electrodos, se basa en colocar estaciones fi$as de medida a lo largo del perfil que previamente hallamos definido. %n el momento de realizar las medidas iremos a una de estas estaciones, colocaremos un electrodo "será el G# y mediremos el potencial con respecto al electrodo A, que estará situado siempre en una misma base "denominada base de referencia#, en la que supondremos de forma arbitraria potencial cero. La correcta ubicacin de esta base de referencia será fundamental a la hora de obtener unos resultados ptimos, siendo las zonas idneas para su emplazamiento aquellas que presenten un valor del potencial muy estable en el tiempo.
.étodo de resistiidad eléctrica:
%ste método se basa en el hecho de que los suelos, dependiendo de su naturaleza, presentan una mayor o menor resistividad eléctrica cuando una corriente es inducida a través. Su principal aplicacin está en el campo de la miner(a, pero en mecánica de suelos se ha aplicado para determinar la presencia de estratos de roca en el subsuelo. La resistividad eléctrica de una zona de suelo puede medirse colocando cuatro electrodos igualmente espaciados en la superficie y alineadosO los dos e'teriores, conectados en serie a una bater(a son los electrodos de corriente "medida por un miliamper(metro#, en tanto que los interiores se denominan de potencial de la corriente circulante. %l método sirve, en primer lugar, para medir las resistividades a diferentes profundidades, en un mismo lugar y, en segundo, para medir la resistividad a una profundidad, a lo largo de un perfil. Lo primero se logra aumentando la distancia entre electrodos, con lo que se logra que la corriente penetre a mayor profundidad. Lo segundo se logra conservando la distancia constante y desplazando todo el equipo sobre la l(nea a e'plorar.
2.4.1 CONSIDERACIONES SOBRE EL PUNTO DE REFERENCIA Nesistividad para cada dispositivo. Se conocen 1 arreglos básicos de electrodos3 *ormal y Lateral. /e acuerdo al espaciamiento entre los electrodos de corriente "A y G# y los de medicin "4 y *#, será la profundidad de investigacinO en la herramienta normal, el punto de medicin es el punto medio entre los electrodos A y 4 mientras que en la lateral, será el punto medio entre los electrodos 4 y *. %l pozo y las formaciones adyacentes, pueden afectar de manera considerable las respuestas de los sistemas convencionales de registros. Los factores que afectan a los registros convencionales, se minimizan por medio de herramientas que utilizan corrientes de enfoque para controlar la trayectoria que sigue la corriente de medicin. %lectrodos especiales en las sondas emiten dichas corrientes. /e este tipo de herramienta han e'istido varias variantes, de J, F y electrodos.
%n la actualidad el más utilizado es el /oble Laterolog. Su ob$etivo, como en las restantes herramientas de resistividad, es la medicin de la resistividad verdadera de la formacinO este dispositivo, consta de dos $uegos de electrodos situados a
ambos lados de la herramienta. %ste arreglo proporciona un enfoque al flu$o de la corriente que lo obliga a penetrar en la formacin sin desviarse hacia arriba y hacia aba$o en el cao del pozo, as( como proporcionar dos valores de resistividad3 uno profundo "correspondiente a la zona virgen# o sea resistividad real de la formacin "N+# y otro somero "correspondiente a la zona invadida#. Los dispositivos de microrresistividad se utilizan para medir la resistividad de la zona lavada "N'o# y para describir capas permeables por medio de la deteccin de la costra de lodo. %stas mediciones son importantes por varias razones3 cuando la invasin var(a de moderada a profunda, conocer N'o, permite corregir la medicin profunda de resistividad, de acuerdo a la resistividad real de la formacin, as( como la deteccin de forma cualitativa de la presencia de colectores. &ara medir N'o, la herramienta debe tener una profundidad de investigacin muy ba$a, debido a que la zona lavada puede e'tenderse slo unos cuantos cm, más allá de la pared del pozo. &ara que el efecto del pozo no afecte la lectura, se utiliza una herramienta con un pat(n que lleva electrodos a intervalos cortos, que se presiona contra la formacin y reduce el efecto de cortocircuito del lodo. Las corrientes que salen de los electrodos en el pat(n de la herramienta deben pasar por la costra para alcanzar la zona lavada. La costra afecta las lecturas de microrresistividad, su efecto depende de su resistividad "Nmc# y el espesor "hmc#. La herramienta de registro de induccin, se desarroll en principio para medir la resistividad de la formacin en pozos perforados con lodos en base a aceite o perforados neumáticamente "con aire# o aquellos que la formacin mayoritariamente presente resistividades ba$as "P1EE Q-m#. Los instrumentos de electrodos no funcionan en medios no conductivos. Con el tiempo se demostr que el registro de induccin ten(a muchas venta$as sobre el registro convencional, cuando se utilizaba en pozos con lodos en base a aceite. /iseados para una investigacin profunda, los registros de induccin, pueden enfocarse con el propsito de minimizar la influencia del agu$ero, las formaciones adyacentes y la zona invadida.
+iene como desventa$as que requiere de centralizadores para una mayor precisin y como se e'plic anteriormente, no se obtienen buenos resultados en pozos perforados con lodos muy conductores o en formaciones donde las resistividades son mayores de 1EE Q-m.
La curva de &otencial espontáneo "S&#, es al igual que el Ramma *atural un registro de fenmenos f(sicos naturales que ocurren naturalmente en las rocas insitu. La curva de S& registra el potencial eléctrico "volta$e# producido por la interaccin del agua de formacin, el fluido de perforacin y ciertas rocas selectivas de iones "lutitas y arcillas#. La curva S& es un registro de la diferencia entre los potenciales eléctricos de un electrodo mvil en el pozo y otro fi$o en la superficie en funcin de la profundidad. %nfrente de lutitas y arcilla, la curva S& por lo general define una l(nea más o menos recta en el registro que se conoce como l(nea base de las arcillas. !rente a formaciones permeables, la curva presenta variaciones con respecto a la l(nea base de las arcillasO en capas gruesas, estas diferencias tienden a alcanzar una defle'in esencialmente constante, definiendo as( la l(nea de arenas. La defle'in puede ser hacia la izquierda "negativa# o hacia la derecha "positiva#, dependiendo de las salinidades relativas del agua de formacin y el filtrado de lodo. Si la salinidad del agua de formacin es mayor que la del filtrado, la defle'in será hacia la izquierdaO si el contraste de resistividad es a la inversa, la defle'in será hacia la derecha.
NOMBRE: JULI O ALBERTO PUCHETA REVI LLA
CARRERA:
I NGENI ERI A PETROLERA SEMESTRE Y GRUPO:
5t o“ P” MATERIA:
METODOSELECTRI COS DOCENTE:
I NG.RufinoAqui noBos que s
UNIDAD 2: METODOLOGIA CUERPO CARGADO
DEL
1.0 A/C* /% CANRA A * C*/C+N. 1.0.0 C*/C+N%S C* !N*+%NAS SA:%S. 1.0.1 C*/C+N%S C* !N*+%NAS C* &CS. 1.1 C*/C*%S &ANA A&LCAN LA 4%+/LRA. 1.1.0 C*/C*%S +%NCAS. 1.1.1 C*/C*%S R%LRCAS. 1.J C4&N+A4%*+ /% LAS L*%AS %T&+%*CAL%S /% * C%N& CANRA/. 1.H +NAGAU /% CA4&. 1.H.0 C*S/%NAC*%S SGN% %L &*+ /% N%!%N%*CA
