LA RUPTURA D DIELÉCTRICA IELÉCTRICA EN LÍQUIDOS Introducción
La rigidez dieléctrica de un gas es en función del la presión p , y la Ley de Paschen ilustra el aumento de la rigidez dieléctrica al aumentar el producto p.d . Así pues, los líquidos pueden ser la consecuencia de la licuefacción de un gas, estos por lo general y en condiciones normales denotan una rigidez dieléctrica mucho mayor que la de los gases. La obtención de líquidos absolutamente puros es sumamente difícil y en éstos la ruptura de la rigidez ri gidez dieléctrica obedece a la presencia de impurezas como el agua, gases, sólidos en suspensión. A continuación se muestra la figura 1 donde se observa la dependencia de la rigidez dieléctrica de un aceite aislante en función del contenido de agua del mismo.
Disminución de la rigidez dieléctrica del aceite en función del contenido de agua del mismo Figura 1
En las inclusiones gaseosas ocurre un recalentamiento del líquido, que conlleva al desprendimiento de burbujas fáciles de ionizar, este proceso conduce con frecuencia a la ruptura del medio. El agua por su parte no se mezcla a temperatura normal con el aceite, sino que se mantiene suspendida en forma de gotas muy pequeñas y aisladas. El campo eléctrico predominante puede fácilmente polarizar estas gotitas, formándose así un ordenamiento de
las mismas, que en la práctica no es otra cosa que una cadena de conducticia elevada, la cual tarde o temprana conduce a la ruptura del medio. Principalmente la ionización y polarización del medio conducen a la ruptura de la rigidez dieléctrica en los aislantes líquidos. Las perdidas dieléctricas ( tan
δ )
de los aislantes líquidos dependen de la
tensión prevaleciente en el espacio interelectròdico y de la temperatura del medio. Esta última desempeña desempeña un papel muy importante en el envejecimiento envejecimiento del aislante.
En la figura 2 se presenta presenta a continuación continuación la tensión U i i indica el valor a partir del cual ocurren descargas parciales en el medio, aumentando entonces, en forma considerable, las perdidas dieléctricas por ionización. Es posible, además, que este proceso conduzca a una variación del gradiente eléctrico dentro del medio aislante, debido a la variación de su conductividad electrolítica.
Comportamiento del factor de pérdidas de un aislante liquido en función de la tensión interelectròdica Figura 2
En la siguiente figura 3 se ilustra la dependencia de la temperatura θ. Este
trayecto característico permite establecer para qué valor de θ exceden las pérdidas por ionización a las que origina o rigina la polarización.
Figura 3
Los aislantes líquidos encuentran numerosas aplicaciones practica, y sus propiedades convectivas o refrigerantes desempeñan un papel muy importante tanto en los transformadores de aceite como en los propios interruptores. En vista de que el aceite es combustible, se ha creado otras sustancias sintéticas, como Askarel, Clophen, etc..., las cuales no presentan esa desventaja. La constante dieléctrica de estos compuestos es incluso superior a la del aceite depende y fundamentalmente del contenido de cloro de los mismos. Así,
mientras el aceite denota una constante de ε = 2.2, el Askarel, Clophen, PCB, etc.., pueden llegar de ε = 4.3 hasta 6.4. Esto le confiere también un papel muy importante
como
dieléctrico
en
la
fabricación
de
condensadores.
A
temperaturas frecuentes de operación el factor de pérdidas de estas sustancias sintéticas disminuye al aumentar la temperatura, mientras que el aceite sucede lo contrario. Lamentablemente estas sustancias pierden sus propiedades convectivas al incrementarse la temperatura. Otra desventaja de estos dieléctricos en su densidad (50 % superior a la del aceite), la cual aumenta considerablemente el peso del aislante.
Ruptura Térmica La ruptura térmica en el aceite se puede describir de la siguiente manera: cuando la intensidad del campo eléctrico alcanza un valor determinado en una burbuja gaseosa, esta se ioniza y la superficie liquida envolvente se calienta. a determinada tensión, motivada por variación del gradiente eléctrico, el liquido comienza hervir, es decir, entra en proceso de ebullición, con la cual la burbuja aumenta de tamaño. El gas ionizado va así incrementando su volumen hasta que ocurre la ruptura dieléctrica del medio.
En los aceites minerales puros este proceso se desencadena a temperatura cercana a los 80 ° C. El agua pasa entonces del estado de emulsión al de solución molecular, con una disminución de la rigidez dieléctrica del líquido. Los aceites contaminados con agua, hollín, celulosa, etc., denotan una rigidez dieléctrica de 40 Kv/cm., mientras que los puros o depurados oscilan entre 200 y 250 Kv/cm. Estos valores dependen de la configuración de los electrodos, motivo por el cual las normas (IEC, VDE. etc.) especifican la forma y separación entre ellos.
Ruptura Eléctrica La ruptura eléctrica se puede resumir de la siguiente manera: el agua, al igual que otras sustancias contenidas en el aceite, no se mezclan o diluye en el mismo a temperaturas normales de servicio. Estos elementos se mantienen entonces en forma de suspensión, por ejemplo como gotas pequeñas o aisladas. El campo eléctrico predominante polariza estas gotitas, las cuales se ordenan en el sentido de las líneas del campo formando así una cadena de elevada conductancia. Este tipo de ruptura dieléctrica raras veces ocurre en la vida comercial de los aceites debido a la regeneración o depuración de los mismos. Por lo general el aceite húmedo denota una rigidez dieléctrica 30% inferior a la de los aceites técnicamente secos.
Ruptura termofibrosa En el aceite no sólo se encuentran gotas de agua, hollín, etc., sino también fibras en suspensión, las cuales pueden ser el producto de la descomposición de la celulosa u otros materiales aislantes sólidos. Estas fibras crean entonces zonas de elevado gradiente eléctrico, con cuyos efectos se ordenan en el espacio intereléctrodico, formando un canal conductor. Este último conduce finalmente a la ruptura dieléctrica del medio.
El canal conductor que se forma aumenta la temperatura debido al paso de corriente, efectuándose entonces un proceso de ruptura térmica similar al que se describirá en la perforación en sólidos.
Las figuras 4 y 5 que se muestran a continuación muestran esquemáticamente este desarrollo y las medidas preventivas que se usan con frecuencias en la practica y que consiste en interponer en el espacio interelectrodico pantallas aislantes, de manera que se evita la formación del referido canal conductor.
Ruptura en los líquidos por formación del canal conductor. Figura 4
Interposición de pantalla aislante en el espacio interelectrodico para combatir la formación del canal conductor Figura 5
Observaciones Prácticas Existen una serie de conceptos estrechamente vinculados a los gases como recorrido libre medio (Z=d/ s ), i ley de Parchen etc. ley de Parchen
(1)
Supóngase ahora que la tensión requerida por un electrón para ionizar a una molécula o partícula neutral en un medio gaseoso, recorrido en trayecto s i, sea
ΔU, con lo cual se podría escribir para la tensión de ruptura.
(2)
Es decir, la tensión de ruptura depende del recorrido libre del medio y esta de la densidad del medio (i ). Existe, por consiguiente, una dependencia de la presión y temperatura, dada a través de la densidad del medio, la cual varia fuertemente de un gas a un liquido y de este a un solidó.
El tiempo que en un gas se requiere para la formación de la descarga determinarse de la siguiente relación:
ruptura o
⁄ {
(3)
Los valores supuestos para v y s son frecuentes en la práctica. Si ahora se considera un aislante líquido, por ejemplo aceite, se tiene que el recorrido libre medio (s ) i es mucho más pequeño que un gas. La diferencia se puede obtener de las densidades respectivas:
-3 3 GAS ρ ~ 10 g/cm
3 ACEITE ρ~1 g/cm
Es decir, el espacio que requiere cada molécula en un liquido es 10 -3 veces mas pequeño que en un gas. El recorrido libre del medio es aproximadamente 3
√10-3 veces más pequeño. De acuerdo con la relación (1), la tensión de
ruptura en el aceite seria entonces 10 veces más elevada que en el aire. Este valor se relaciona con los valores observados en la práctica para aceites comerciales en buen estado, aire 30 Kv/cm, aceite 250 a 350 Kv/cm.
Otros factores o elementos de comparación entre los gases y los líquidos serian los siguientes: 1. La ruptura en los líquidos denota una fuerte dependencia de la temperatura del medio (dieléctrico). Su refrigeración aumenta la rigidez dieléctrica. 2. El comportamiento de los líquidos en corriente continua difiere considerablemente del que se observa en corriente alterna, al igual que las perdidas dieléctricas, La rigidez dieléctrica en corriente continua es muy superior al valor máximo de la corriente alterna, con fuerte dependencia de la temperatura.
3. a bajas intensidades de campo la conductividad de los líquidos es de 103 a 106 veces superior a la de los gases. 4. La descomposición química de los aislantes líquidos se ve favorecida por la acción del campo eléctrico. Los gases denotan en mayor o menor grado, un comportamiento diferente al dado en los puntos 1 al 4. Para los aislantes sólidos, no obstante, los referidos puntos casi mantienen su vigencia. Es decir, el comportamiento de los líquidos se asemeja mucho, en estas circunstancias, al de los sólidos.
LA PERFORACIÓN EN SÓLIDOS
Los materiales aislantes sólidos se emplean fundamentalmente cuando además de efectuar una función aislante, también tienen que cumplir simultáneamente una función mecánica. Esta puede ser la suspensión de un conductor (cadena de aisladores), el apoyo de una barra de tensión (aislador de soporte en una subestación) o simplemente la sujeción y el amarre de piezas sometidas a diferencias de potencial.
La determinación experimental de la ruptura de la rigidez dieléctrica en los sólidos tropieza con una gran dificultad práctica: con frecuencia la rigidez del medio solidó es superior a la del aire, de allí que al aplicar al primero una diferencia de tensión, la ruptura puede ocurrir a través del aire circundante. Esto conlleva a llevar una serie de medidas como anillos de regulación, inmersión del sólido en aceite (obtención de la
tensión de perforación de
aisladores de porcelana y vidrio, etc.) o en dieléctricos superiores, etc.
Si bien existen diferentes teorías acerca de la ruptura en los sólidos, aquí solo se describen aquellas que han encontrado amplia aceptación práctica, diferenciando a los medios homogéneos de los no homogéneos, y a la ruptura electrotérmica de la electroquímica. La ruptura mecánica de la rigidez
dieléctrica no se trata a titulo de subaparte, pues esta consiste simplemente en el daño permanente
(contracción, flexión, o elongación) que las fuerzas
electrostáticas del campo le pueden conferir al aislante en cuestión. Como es de suponer, este tipo de ruptura se da únicamente en aislantes sólidos extremadamente delgados (láminas aislantes, pantallas, etc.).
DIELÉCTRICOS HOMOGÉNEOS Los aislantes homogéneos la rigidez dieléctrica puede alcanzar valores muy elevados (en el orden de MV/m), como por ejemplo los polímeros orgánicos, que lentamente van desplazando
a los aisladores convencionales (vidrio y
porcelana). Los dieléctricos técnicos, como PVC, polietileno, etc., son representativos de los aislantes no homogéneos debido a las impurezas e inclusiones gaseosas que suelen contener. La rigidez dieléctrica de los aislantes homogéneos depende del espesor del aislante o material en cuestión. Esto obliga a diferenciar cuando menos a los aislantes muy delgados, de forma laminar (espesor s<5mm) de aquellos que acusan un espesor mayor (30>s>5mm).
s<5mm: en estos, la tensión de ruptura U d es casi proporcional al gradiente crítico, que también conduce a la ruptura dieléctrica, de allí que se llame E d, es decir: Ud= Ed * s
El valor de Ed depende fundamentalmente de la estructura molecular del aislante, como se muestra en la figura 6.
Comportamiento de la tensión de ruptura U d para espesores muy pequeños. Figura 6
s>5mm: espesores de aislantes superiores a 5 mm denotan un comportamiento dieléctrico diferente, aun no esclarecido por completo, en vista de lo cual es prudente limitar el margen de variación del espesor (5
⁄
(4)
B es una constante que depende del material aislante; así, por ejemplo, B=100 para la porcelana, 120 para el papel endurecido, 75 para la parafina y así sucesivamente. Esta constante depende igualmente de la temperatura, siendo los valores indicados solo valido para 20°C y corriente alterna de 60 Hz, ya que el comportamiento de los aislantes sólidos ante ondas de choque esta aun menos esclarecido.
Comportamiento de la tensión de ruptura para espesores intermedios (5
En la figura 7 se ilustra el comportamiento de la porcelana con un espesor de 35 mm. La tensión limite o de saturación asciende a aproximadamente 200 Kv (60 Hz).
El comportamiento dieléctrico de los aislantes homogéneos depende notablemente del grado de uniformidad del campo eléctrico. Si ocurre una variación brusca de la uniformidad del campo, la rigidez dieléctrica del aislante disminuye considerablemente (por ejemplo curva inferior de la figura anterior). Una dependencia parecida existe también respeto a la temperatura, el cual se trata por separado.
DIELECTRICOS NO HOMOGENEOS Se refirió antes que los dieléctrico son representativos de los materiales aislantes, ampliamente utilizados en la práctica. En términos estrictos, se debe convenir en la difícil existencia de los materiales homogéneos con espesores superiores a los 5 mm, pues mientras mayor sea el espesor mayor será también el numero de defectos e impurezas incluidos en el material, Es decir, salvo para espesores muy pequeños
(hasta 0.5 mm), la mayoría de los
materiales aislantes sólidos denota conformación no homogénea. En estos materiales, al igual que en los anteriores (homogéneos), la ruptura de la rigidez dieléctrica ocurre en un tiempo muy corto. La irregularidad más frecuente de estos aislantes es la inclusión de burbujas de aire en el seno del dieléctrico, las cuales se ven sometidas a ionizaciones extraordinariamente elevadas, dando así origen a descargas parciales de suma importancia en el comportamiento y envejecimiento del aislante.
Comportamiento de la tensión de perforación de un aislante no homogéneo por la acción del campo eléctrico uniforme (placa-placa) y no uniforme (punta placa), en fusión de la distancia o espesor s. Figura 8
En la figura se ilustra el comportamiento de la tensión de ruptura o perforación de un aislante solido típico en función de espesor del mismo. Obsérvese que la tensión de perforación denota primero un comportamiento curvilíneo, para luego ir aumentado, en función del espesor s, con un crecimiento parcialmente lineal. Se debe convenir que la oclusión de las burbujas e impurezas obedece a una distribución errática, es decir, muy irregular, motivo por el cual las mediciones y conclusiones de un lote de muestra fluctúan fuertemente. Las distorsiones que sufre el gradiente eléctrico son tan variadas que el canal plasmático muestra por
lo
general
un
comportamiento
totalmente
acéfalo,
no
siguiendo
necesariamente el camino interelectròdico mas corto. Al igual que para los homogéneos, también la temperatura, frecuencia, tiempo de solicitación, etc., desempeñan un papel muy importante.
Comportamiento térmico El comportamiento térmico de los materiales aislantes es de suma importancia durante el proceso de perforación de los mismos. Por debajo de una
temperatura crítica se denominara θc, el suministro de electrones requeridos para el proceso de la perforación del medio, depende fundamentalmente de la intensidad de campo predominante. Denotando algunas características comunes con las teorías establecidas para la ruptura de los gases y de los líquidos. Por encima de la temperatura en cuestión, no obstante, los aislantes sólidos empiezan a mostrar una fuerte dependencia de los procesos térmicos. El campo eléctrico actúa entonces solo como verdugo del proceso de perforación, es decir como agente que ejecuta el mismo sin ser la causa del principal fenómeno.
Dependencia de la tensión de perforación de los aislantes sólidos en función de la temperatura θ Figura 9
La figura 9 ilustra esquemáticamente este comportamiento, donde la tensión de perforación Ud es, en consecuencia, independiente de la temperatura del medio
para θ<θc , para luego decaer fuertemente a temperaturas por encima del referido valor critico. Antes de definir las perforaciones eléctricas y térmicas es conveniente tratar de aclarar el comportamiento del medio aislante, en estado sólido, en función de la temperatura del mismo. Para ello se recurrirá a la figura 10,
Derivación del comportamiento térmico de un aislante solido Figura 10
Donde el aislante de espesor s se encuentra entre el espacio interelectròdico de dos placas metálicas. La capa aislante de espesor dx conducirá la siguiente corriente estacionaria proveniente de la superficie 1:
(5)
Donde It es la corriente térmica (cantidad de calor por unidad de tiempo), λ la conductividad térmica, A el área de la superficie 1 y dθ/dx el gradiente térmico en el aislante solido. Recorrido el trayecto dx, decir, a través de la superficie 2, circulara, en consecuencia, la siguiente corriente térmica:
(6)
* +
(7)
O sea,
Debido a que la temperatura de la superficie 1 tiene la diferenciarse de la 3 por la magnitud diferencial dx (dθ/dx), es decir, pendiente o incremento por la longitud o recorrido, la diferencia existente entre ambas corrientes tiene que ser igual a la cantidad de calor (energía) que se disipa en el trayecto (elemento) dx, pues para una distribución de la temperatura en condiciones estacionarias la suma respectiva tendría que ser igual a cero. Así se tiene:
⁄
(8)
Pθ representara, por consiguiente, las perdidas térmicas de origen dieléctrico que ocurre en el medio solido. De la relación
(9)
Se obtiene, considerando que se trata de buenos aislantes (tan 2 δ ≈ 0) la siguiente expresión:
=
⁄
(10)
Donde C y dU se refieren a la capacitancia y tensión del elemento diferencial dx. La última expresión se puede formular entonces de la siguiente manera:
(11)
Igualando ahora la dos expresiones 8 y 11, representativas de las perdidas dieléctricas y de la energía térmica,
Se obtiene la siguiente ecuación
diferencial:
.
(12)
Esta última ecuación confirma, entre otras cosas la dependencia de la factura del factor de perdidas.
Dependencia del factor de pérdidas en función de la temperatura Figura 11
En la figura 11 se ha ilustrado el resultado experimental, por medio de mediciones, para la porcelana eléctrica. Se puede observar que a partir de cierto valor de θ el incremento de tan δ es casi lineal, en vista de lo cual es posible simplificar el enfoque del siguiente modo:
(13)
Es decir
)
(14)
Esta ecuación diferencial se resuelve mediante integración sucesiva,
obteniéndose para θ el siguiente resultado:
(15)
Donde K es una constante de integración, la cual se puede determinar fácilmente suponiendo que en el centro del medio aislante (x=s/2) prevalece la
temperatura θp. Así se tiene
⁄ ( ) ⁄
(16)
La temperatura máxima se obtendrá en el centro de las placas metálicas que conforman al espacio interelectròdico con el aislante solido como dieléctrico, es decir, para x=0. El valor máximo de E será determinante en el comportamiento del proceso de perforación, una vez adelantado este proceso térmico. En la figura 9 se habían registrado conjuntamente la zona de ruptura eléctrica y la zona de ruptura térmica. Aunque ambas no están plenamente esclarecidas, cabe señalar que la primera se caracteriza por una liberación eléctrica de electrones del medio aislante en cuestión, las cuales son sometidas a una aceleración por parte del campo predomínate. También se forman zonas de elevada densidad de carga, distorsionándose así el gradiente eléctrico. El incremento en la formación de cargas eléctricas, por este concepto, conlleva entonces a la perforación eléctrica. No obstante, este comportamiento solo se observa raras veces en la práctica, pues el calentamiento del medio asume, por conducción del gradiente eléctrico, el proceso final de perforación, tratándose de un fenómeno termoeléctrico.
Perforación Termoeléctrica La temperatura θ del medio aislante solidó va a denotar un valor máximo cuando el denominador de la ultima relación adquiera su máximo valor, es
decir. θ→∞ para
⁄ ⁄
(17)
De aquí se obtiene fácilmente los valores de E y U que se requieren para la perforación del medio:
√ ⁄ √ ⁄ Y
(18 y 19)
Esta última relación representa los valores que tienen que denotar E y U para una perforación (ruptura dieléctrica) del medio aislante o dieléctrico solido, la cual queda en el mismo como perforación permanente: es decir no regenera. Es de señalar, además, que la relación en cuestión suministra valores limites, como el ya señalado en la figura (Comportamiento de la tensión de ruptura para espesores intermedios), característicos y representativos de cada material aislante solido. (¡), Los cuales por ningún concepto se debe exceder, pues de lo contrario ocurre la descarga electrotèrmica. Es primordial también que la expresión anterior contenga la dependencia de U d respecto a la frecuencia, la cual se puede expresar de la siguiente manera:
√
(20)
Una interesante observación práctica la constituye el comportamiento en laminas aislantes extremadamente delgadas, como las que usan en condensadores electrolíticos y contactos de seccionadores e interruptores. El reducido números de átomos (~10 3) que se puede disponer o emplazar en dirección del campo reinante dificulta seriamente la formación de una avalancha de electrones, por lo cual la perforación eléctrica no puede ocurrir, la refrigeración o enfriamiento que sufre el dieléctrico, a través de las placas metálicas, representa un fuerte escollo para el proceso de perforación térmica. Así pues, no debe ser motivo de sorpresa si una delgada lamina de oxido de aluminio de 500 µm acusa una rigidez dialéctica de 10 4 Kv/cm. Si se usa vidrio con el mismo espesor, el valor aumenta a 10 5 Kv/cm.
La perforación electrotèrmica antes descrita también se puede visualizar con la ayuda de la figura siguiente:
Explicación de la perforación termoeléctrica en función de la potencia activa y factor de pérdidas en un aislante típico Figura 12
Esta figura 12 se ilustra la dependencia del factor de pérdidas del medio en función de la temperatura del mismo. Según se menciona arriba, el mismo grafico también es válido para las pérdidas que se disipan en el aislante de potencia activa P a. La recta C representa entonces la transferencia de calor del medio aislante en función de la temperatura, donde
{
(21)
El punto de intersección con el eje t representa la temperatura del medio. La ruptura electrotèrmica ocurrirá cuando el punto de intersección
de las
potencias transmitidas y disipada no sea estable. En la figura anterior el punto 1 es estable, mientras que en el 2 no. Si se aumenta la tensión en el aislante, manteniendo constante la temperatura ambiente t 0, se observa que los puntos 1 y 2 se acercan cada vez más hasta coincidir en el punto 3. La tensión de este punto se denomina tensión de volcamiento U v, ya que sobre ella no existe ninguna condición de trabajo estable. Para valores superiores a U v ocurre la perforación electrotérmica.
Aquellos sitios o lugares dentro del aislante sometidos a una intensidad de campo eléctrico muy elevada se verán expuestos al peligro de perforación, pues depende de la, relación
(22)
La energía disipada aumenta en el cuadrado de la intensidad del campo. El suministro de energía térmica desde afuera desempeña también un papel muy importante, se vera a continuación:
Sea un aislador de vidrio o porcelana, utilizando como elemento de suspensión o amarre en una línea de transmisión. la tensión predominante en el aislador, por ejemplo U 1, incrementara la temperatura del aislante, vidrio o porcelana, a expensas de las perdidas dieléctricas. Tarde o temprano se establece una temperatura determinada, que se denominara temperatura de servicio. Esta podrá ser la temperatura t 1 de la figura.
Asimismo, la radiación solar, a la cual se ve inevitablemente expuesto el aislador, puede incrementar su temperatura por encima de un valor critico (t2).
El
factor
de
perdidas
dieléctrico
(tan
δ) aumenta entonces
desproporcionadamente, siendo mayor la potencia que se disipa que la cantidad de calor que se extrae. En consecuencia, el aislador se calienta excesivamente hasta que se produce su perforación electrotérmica.
Cabe señalar que el margen de variación de la temperatura, para que no ocurra la perforación, debe estar comprendido entre t 1 (temperatura de servicio) y t3 (temperatura critica), siendo éste un margen de calentamiento tolerable.
Perforación Electroquímica Este tipo de perforación se presenta en corriente continua y en corriente alterna, pero a relativamente bajas frecuencias, cuando la temperatura del medio aislante es levada y la humedad del aire circundante alta. Los procesos
electrolíticos que se desarrollan en estas circunstancias conducen a una disminución irreversible de la resistencia del aislante. En vista de que el dieléctrico va perdiendo lento y paulatinamente sus propiedades físicas, suele hablarse de envejecimiento del materia aislante. Este fenómeno conduce finalmente a una perforación permanente, la cual lleva el nombre de perforación electroquímica. Este proceso de deterioro se observa solo en los aislantes orgánicos (papel impregnado en aceite, celulosas varias, goma, etc.), sino también en los orgánicos (aisladores de capa semicontrolada a base de oxido de titanio, etc.).
Conclusión: A lo largo de este trabajo se estableció una serie de comportamiento para los aislantes líquidos y sólidos que en cierta forma muestran afinidad o semejanza. El parecido más evidente es que al alcanzar una tensión critica, de ruptura o perforación del medio U d, los electrones aumentan en forma de avalancha y en un tiempo muy corto. Los iones, por su parte, podrían fomentar o combatir el proceso debido a las nubes que forman en el especio interelectrodico. Para en si la característica mas relevante es la tensión de ruptura, dada por U d, y el gradiente asociado E d. Algunos valores típicos son: aire 30 Kv/cm, aceite 150 Kv/cm y papel endurecido 420 Kv/cm. Los otros parámetros (presión, temperatura, etc.) no denotan este comportamiento.
Comportamiento en común de los aislantes sólidos, líquidos o gaseosos. Figura 13
