makalah tentang cara mengaplikasikan equationFull description
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Blasius EquationFull description
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makalah tentang cara mengaplikasikan equation
DFE
water hammering
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Physique et Ingenieur de SurfacesFull description
Cours physiqueFull description
Accounting Equation
Description : Radar Equation for Point Targets
Equation de la physique la physique mathématique (résumé) (résumé) 1. Equation Equation d ondes ondes monodimen monodimensionne sionnelle lle (équation (équation de corde corde vibrante) On s’intéresse à l’équation l’équation des ondes 1D posée posée sur R tout entier L équation homogène avec conditions initiales homogène
∂ ²u ∂ t ² -
c²
∂ ² u ∂x²
= 0
t !0 " # R
$t pour les conditions initiales
∂u ( x , 0)= ψ ( x ) , ∂ t
%&" 0'= ( &"'
&" t'
On utilise le changement de varia)les trans.orme en
∂²u ∂ξ∂η =
"#R
&* +' ,= &" - ct " ct' qui
↦
0
$n utilisant les conditions initiales on arrive a la /olution u du pro)lème de auch donnée par la .ormule de d’2lem)ert , 1
u&" t'=
2
1
3( &" ct' ( &" - ct'4
x + ct
∫ ψ ( y ) dy .
2 c x − ct
L équation non homogène avec conditions initiales homogène
∂ ²u ∂ t ² -
c²
∂ ² u ∂x²
= .
t !0 " # R
$t pour les conditions initiales
%&" 0'= ( &"'
∂u ( x , 0)= ψ ( x ) , ∂ t
"#R
On %tilisant les conditions initiales on arrive a la /olution u&" t' du pro)lème 5 1
u&" t'= 1
2
1
3( &" ct' ( &" - ct'4
x + ct
∫ ψ ( y) dy .
2 c x − ct
x + c ( t + τ )
∫
2 c x − c ( t + τ )
f ( y , τ ) dydτ .
6ro)lème mi"te avec /éparation des varia)les et séries de 7O%R8$R •
6ro)lème mi"te homogène
/oit l équation d ondes suivante
∂ ²u ∂ t ² -
c²
∂ ² u ∂x²
= 0
t !0 " # R
pour les conditions initiales
∂u ( x , 0)= ψ ( x ) , ∂ t
%&" 0'= ( &"'
"#R
$t pour les conditions .rontières suivantes
%&0 t'= 0
%&l t'= 0
La séparation des varia)les consiste à rechercher la solution u&" t' prendraient la .orme
u&" t' = 9&t' :;&"'
t ! 0 " # &0 l ':
$n in
9’’&t' :;&"'= ;’’&"':9&t' écessairement on a alors
T ’ ’ ( t ) X ’ ’ ( x ) = =− λ ² c ² T ( t ) X ( x ) 1
;&"'= Acos λx + B sin λx
;&0'=0>2=0 ;&l'= λ =
0>
nπ l
9n&t'= n cnπ x +¿ Dn l
cos
sin
cnπ x l
%n&" t'=
cnπ x l cnπ C n cos x + D n sin ¿ . l
¿ ¿
∞
∑= ¿ n
1
2
n=
l
∫ l 0
n π φ ( x ) . sin x . d x l
•
l
n π ψ ( x ) . sin x . d x ∫ c n π l 1
Dn=
0
6ro)lème mi"te non homogène
/oit le pro)lème mi"te suivant
∂ ²u ∂ t ² -
6remier cas ∂ ²u ∂ t ² -
c²
c²
∂ ² u ∂x²
= .
t !0 " # R
.=.&"' ∂ ² u ∂x²
= .&"'
t !0 " # R
6our les conditions initiales
∂u ( x , 0)= ψ ( x ) , ∂ t
%&" 0'= ( &"'
"#R
$t pour les conditions .rontières suivantes %&0 t'= 0
%&l t'= 0
On cherche la solution de cette équation sous .orme
u&" t' = ?&" t'@&"'
t ! 0 " # &0 l':
$n in
∂²ν ∂ t ² On trouve la .onction @&"' pour que conditions suivantes
c²
∂ ² ν ∂ x ² = @A&"' .&"'
@A&"' .&"' =0 et qui satis.ait les
@ &0'= 0
@ &l'= 0
6uis on cherche la solution de l équation suivante
∂²ν ∂ t ² -
c²
∂ ² ν ∂x²
=0
t !0 " #
R 6our les conditions initiales
ν &" 0'= ( &"'- @ &"' $t pour les conditions .rontières suivantes
∂ν ( x , 0 )=ψ ( x ) , ∂ t
"#R
ν &0 t'= 0
ν &l t'= 0
deu"ième cas .= .&"t' ∂ ²u ∂ t ² -
c²
∂ ² u ∂x²
= .&"t'
t !0 " # R
6our les conditions initiales
∂u ( x , 0)= ψ ( x ) , ∂ t
%&" 0'= ( &"'
"#R
$t pour les conditions .rontières suivantes
%&0 t'= 0
%&l t'= 0
/oit le changement de varia)les ∞
%n&" t'=
nπ U n ( t ) . sin x ∑ l =
n
1
∞
7n&"t'=
nπ n ( t ) sin x ∑ l =
n
1
( )
2
Un
On o)tient
n ( t )
+ nπ U n ( t )= n ( t ) avec l
l
nπ f ( x , t ) . sin x . d x ∫ l l
2
=
! ! ( t )
0
/i
n ( t )
=a
n ( t )
= "cos#x
%p&" t'= 2B:t : %p&" t' = 2
cos x
: n ( t )
#x = $
λx %p&" t' = A $ :
+ B sin x
2. L'équation de la chaleur: cas de la dimension 1. ous avons le pro)lème dC$D6 suivant,
∂ ²u ∂ t -
c²
∂ ² u ∂ x ² = 0 ou
t !0
u = u&" t'
"#R 6our lequel les conditions à la .rontière sont u & l t' = 0
u &0 t' = 0
pour tout t
%0
$t la condition initiale est u &" 0' = ( &"'
pour tout
0&x &
l
/i nous su)stituons une telle solution u&" t' = ;&"'9&t' dans l’équation nous o)tenons
9’&t' :;&"'= ;’’&"':9&t' écessairement on a alors
T ’ ( t ) X ’ ’ ( x ) = =− λ ² c ² T ( t ) X ( x ) 1