Aceleración Coriolis

Aceleración Coriolis

*Introducción. La fuerza o aceleración de Coriolis es una fuerza que ejerce en el momento en el que el cuerpo se mueve con respecto a un sistema de rotación y describe su movimiento en esa misma referencia. Esta fuerza muchas veces es confundida con la fuerza centrífua! ambas son diferentes una de la otra. La aceleración de Coriolis no es una fuerza real! sino que es simplemente una cifra que define el movimiento de un cuerpo en un sistema de rotación. En un sistem sistema a rotati rotativo vo hay dos fuerzas fuerzas fictic ficticias ias pero conside considerab rables. les. La primer primera a es conocida como fuerza centrífua! que no es otra cosa que la e"presión por inercia. #odo cuerpo cuerpo movi$n movi$ndose dose tiende tiende a permanec permanecer er en movimi movimient ento o hasta hasta que otra otra fuerza ajena lo detena. La fuerza centrífua se manifiesta como una aceleración perpendicular aleje de rotación y siempre apuntando hacia fuera. La seunda fuerza es el efecto Coriolis. La fuerza de Coriolis es siempre perpendicular al eje de rotación del sistema! es decir! act%a desviando en &nulo recto al movimiento. Esta tiene dos componentes' componentes' uno tanencial debido al comportamien comportamiento to radial del movimiento del cuerpo! y una componente radial debido al componente tanencial del movimiento del cuerpo. La componente del movimiento del cuerpo es paralela al eje de rotación en el que no ejerce la fuerza de Coriolis. *(esarrollo )e trata de una fuerza de inercia y tanto la aceleración como la desviación que produce solo puede detectarla el observador en rotación! debido a su propia aceleración normal. Este efecto aparece en cualquier sistema en rotación! pero al obse observ rvar ar un movi movimi mien ento to desd desde e nues nuestr tra a posi posici ción ón lia liada da a la tier tierra ra!! por por el movimiento de rotación de la misma. roduciendo los siuientes efectos' +.Los cuerpos que suelen desplazarse desplazarse horizontalm horizontalmente ente en el hemisferio norte del planeta se desvían a la derecha independiente que sea su rumbo! en cuanto m&s se alejen del ecuador. ,ientras los que se dirien al sur se desvían a la izquierda. (e este modo se puede ver por qu$ los vientos alisios son permanentes y siempre se dirien al oeste! formando los ciclones que en el hemisferio norte iran en siempre en sentido antihorario! al contrario que el sur. -.Lo -.Los s cuer cuerpo pos s que que viaj viajan an de form forma a hori horizo zont ntal al en dire direcc cció ión n a un para parale lelo lo e"perimentan el aumento aparente de su peso si van al oeste y una disminución si es hacia el Este! tanto mayor cuanto m&s cerca del Ecuador. .)i .)i el movimi movimient ento o es vertic vertical! al! aparece aparece una desviac desviación ión lateral lateral!! m&"ima m&"ima en el ecuador! y los desvía al este si el movimiento es de caída! o al oeste si es de ascensión.

El valor de las fuerzas de Coriolis se puede obtener con la siuiente forma vectorial' /c 0 1-m 2 3 " v4 (ónde' 2m4 es la masa del cuerpo 2v4 es la velocidad del cuerpo en el sistema en rotación. 234 5elocidad anular del sistema en rotación vista desde un sistema inercial.

La #ierra tiene un movimiento de rotación co n un periodo de un a6o7 es decir! su velocidad anular tiene módulo 3 08!-8"+91: rad;s. La aceleración de Coriolis es muy sinificativa cuando el sistema de referencia móvil tiene un movimiento de rotación! y solo aparece cuando el móvil tiene una velocidad relativa con respecto a la referencia. La fórmula de la aceleración de Coriolis es ac0 -23 " v4 (onde 234 es la velocidad anular de rotación del planeta! y 2v4 es la velocidad del cuerpo medida por el observador no inercial. El &nulo < es la latitud del luar  considerado situado en el hemisferio =orte.

 >l aprecia el vector velocidad anular que forma un &nulo al iual que la latitud2L4 en dirección norte1sur en el plano local. Esta aceleración en el norte est& diriida hacia el este y su base es en el plano del eje y! dado que a lo laro del eje ? la aceleración es la de la ravedad a? 0  a y 0-  3 v@sen 2A9B <4 0 -  3 v@cos <

En los respectivos planos desde el eje " tenemos la composición de dos movimientos.

+. niformemente acelerado en el plano ? -. acelerado 2variable4 a lo laro del plano D (onde la velocidad anular es la misma en todos los puntos de la superficie! mientras la latitud est& definida por el &nulo lambda < entre el radio de la tierra y para obtenerlo se multiplica por el coseno de la latitud. la velocidad en cualquier  punto de la tierra es tanencial al ecuador.